Dir thermodynamischen Beziehungen antithetisch entwickelt 



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fdu\ _ u_ _ Гн Ѣ — Уі ^/9|0\ 



[dt) v — «о * t — y t Ч-y/ t [ * l *> 



(!)„ = 44"4 = ^4 1214) 



W/u Ѣ " p c p ' »f 0 -*-c,;' } 



(£).=- V4— '444 (214*) 



Beiderseits sind hier die zuerst verzeichneten Werthe durch directe Differentiation der 

 Hauptrelationen (198) bis (204) erhalten worden. Dagegen ist beiderseits die beigefügte 

 Reihe von Werthen auf Grund der Beziehungen (6) oder (3) und der Gleichungen (29) bis 

 (32) auf Seite 13 gewonnen, denn weil rechts t und и constant waren, konnten nur auf die- 

 sem Wege Ausdrücke in u 0 , c p und c v gefunden werden. Man bemerke noch, dass vorstehend 

 die Werthe von (210) und (210*) identisch sind, nur mit entgegengesetztem Zeichen, des- 

 gleichen ist (211) == (213 :;: ) und (213) = (211*). 



In (210) und (211) können die variablen Quotienten leicht durch andere ersetzt wer- 

 den, da 



f;=4-* CMS) ^ = ~-v am 



Auch r kann jetzt bestimmt werden. Es war nach (33) und (33 :|: ) 



(df\ (du\ _(dt\ ( du\ _ fdp\ (dr\ _(dp\ (dr\ _ 



Setzt man hier die soeben entwickelten Werthe ein, so folgt 



Г = _( 3~ c v) Ѣ (9|fi) 1 = fo(Y«-Yf) r> jg.4 



welche Gleichungen man auch schreiben kann: 



r — fy—Jv 10 П\ 1 — 1»ИУ1 



(.217) т = ■ / t v /■ v \ (2І7*) 



Y/ 



Während also sonst die Differenz C p — C v — R (der Dimension nach eine Entropie) 

 oder mit anderer Einheit = A.JR war, so ist jetzt r eine reine Zahl: 



«о/ V «о/ «о " 



Der Factor von r ist nur wenig grösser als 1. — Die Beziehung des Wärmeäquivalentes 

 4 zu den Tensionsarbeitscapacitäten Г findet Ausdruck in den Gleichungen (51) bis (53), sofern 

 der Ueberschuss an Arbeit den Werth y t stets grösser als y u erscheinen lässt. In letzterem 



