54 



Dr. Arthur von Dettingen, 



Diese Ausdrücke gestalten sich noch einfacher, wenn man r einführt. Um aber Wieder- 

 holungen zu vermeiden, gehen wir sogleich einen kleinen Schritt weiter und entwickeln 

 analog den Constanten c r und y^, nun auch die übrigen, indem wir auf Grund der gefundenen 

 Beziehungen setzen : 



F f v± 

 L 



к-- 



■' Po 



(234) 

 (235) 



und erhalten: 



Wärmecapacitäten bei constanten Haupt- 

 parametern 



p, v, t: 



c n = p ■ u, 



_ Vp — ft 



(u . Vo — ft 

 Ц »o — Tm 



•Vq 



1 »o — Y< 



(236) 



(237) 

 (238) 

 v 0 (239) 



(234*) 

 (235*) 



Arbeitscapacitäten bei constanten Haupt- 

 parametern 



t, u, p: 



' t v n u u n +■ c.„ 



Y„ = ?'»q 



»o — ~Ut 



(236*) 

 (237*) 

 ^•-o (238*) 

 г. и л^р.щ (239*) 



h= ^-Ро = -т-^-Р 0 (240) 



Г U n -¥- c , 



Po 



(241) 



к (240*) 



К (241*) 



Mit Hülfe dieser Werthe lässt sich für Gase die Energie als Function irgend zweier 

 Parameter erhalten. Wir hatten allgemein für alle Aggregatformen die Differentialquotienten 

 entwickelt. In jene Gleichungen (86) bei (91) brauchen wir nur vorstehende Werthe einzu- 

 setzen und erhalten: 



Differentialquotienten der inneren Energie 



(?)„=Ä-»=<--Ä- M < 2 «> u 



(%=-P (243) 



àp/v Ѣ—Чи 

 dE\ 



du 



= t 



(242*) 

 (243*) 



