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Mit anderen Parametern erhält man E aus der Hauptgleichung 

 (IE = tdu — pdv 



da E = — — — ■ t.u = — — — — 



so folgt — — 



dE du do 



~E гГ Г ' ~v 



E\U 0 4-c v _ „ , w r (252) 

 E 0 ) — uo \vo) 



eine Gleichung, welche wir bald für das Ausströmungsproblem benutzen werden, da dieselbe 

 bei constant bleibender Energie die Aenderung der Adiabate bei der Expansion des 

 Gases berechnen lässt, woraus man die absolute Temperaturänderung als Function der 

 Anfangswerthe und der Volumänderung erhält, denn wenn E constant bleibt, wird 



oder и = щ 4- и = u o[-~) (253) 

 folglich и = щ {(l -+- ~j — lj (254) 



Andererseits ist, wenn E constant ist, nach (248) 



t ■ H • 1 1 f/c\ • I 



oder ^ • = 1 (255) 

 folglich t = - (256) 

 Setzt man hier (253) und (254) ein, so kommt die Temperaturänderung 



* = Лг (257) 



V — V 



ein Ausdruck, dessen quantitative Bestimmung leider von der Anfangsadiabate u 0 abhängt, 

 da letzteres in r steckt, so dass t' vorläufig nur geschätzt werden kann, worüber später. 

 Je grösser r, um so grösser wird t'. Ist die Anfangadiabate sehr gross, wie bei den perma- 

 nenten Gasen, so ist eine sehr geringe Temperaturänderung t' beim Ausströmen ins Vacuum 



