Die theemodynamischen Beziehungen antithetisch entwickelt. 57 



zu erwarten. Der Werth von t' ist stets negativ, da beim Ausströmen ins Vadium die Adia- 

 bate durchaus wächst 1 ), man erhält dieses Resultat sowohl aus (256), wie noch directer 

 aus (257). 



Ich lasse noch die Werthe der Functionen % $, und % folgen. Es wird 



= E — tM = 



t-u 



-f'P-v 



(258) 



и • t 



p • V 



X = E-i-p.v = — — • p-v 



1 Ѣ — Уи * 



= -^.t-u (2581 



v ^zJu. t . u== %-.p.v (259) 



Hieraus folgt, dass für Gase die freie Energie % eine stets negative Grösse ist, da stets 

 E<.t.u, eine Thatsache, die wie mir scheint, gegen die Berechtigung der gewählten Ter- 

 minologie spricht, und nicht etwa eine Folge unserer Hypothese ist. Ein Blick auf Gleichung 

 (251) zeigt, dass quantitativ E fast genau ebenso gross ist, wie in der gewöhnlichen Theorie, 

 wo E = C v .t gesetzt wird, wenn für t = 0° abs. auch E = 0 sein soll. Mithin wäre 

 $ = E — t.u = t (c v — u), und dass c v > и sei, darf wohl nicht behauptet werden. Die 

 Ungewissheit der Constantenbestimmung in der gewöhnlichen Theorie hängt mit der be- 

 kannten Annahme einer constanten specifischen Wärme zusammen, während wir im Stande 

 waren, zugleich mit allen vier Parametern auch jede Art Energie E, £ oder %l ver- 

 schwinden zu lassen. 



Die Zufuhr von Wärme oder Arbeit gestaltet sich für Gase folgendermaassen auf Grund 

 der Gleichungen (75), (80) und (85), wenn man die Capacitäten den Formeln (236) bis (241) 

 entnimmt : 



= S±4.,.Jm.S;,;« (261) -—"-^■t-du + f-v-dp (261") 



= і. й . Ж _!о^,„.ф (262) =^. v . dp + v o=Jn. u .dt (262*) 



Diese Gleichungen integriren wir für die Hauptfälle, wo die 



Parameter p, v, t Parameter t, и, p 



1) Pogg. Ann. Ergbd. 1876. VII. pag. 108, obej 



Mémoires de l'Acad. Itnp. des sciences. Vllme Serie. 



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