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Dr. Arthur von Oettingen, 



oder и — (0 ' 9974 - c ^- c " 

 oaer u 0 — 00026 



Setzt man c p = 0,2375 

 c v = 0,1685 



• , 0,2369 — 0,1685 



SO Wird U Q = o,0026 



— 26,3 Entropieen 



ein Werth, der, wie mir scheint, wegen der angeführten Gründe, zu klein ist. Setzt man 

 den anderen extremen Werth 0,9953 ein, so kommt u Q = 15 Entropieen. Für Schätzun- 

 gen wie wir sie unternehmen wollen, darf füglich щ = 30 Entropieen in runder Zahl ver- 

 sucht werden. 



In der Gleichung (257) 



(•-*T- 



ist v keineswegs an die Bedingung besonders geringer Werthe geknüpft. Es strömt das Gas 

 vom Volumen v 0 in ein Vacuum v, dann ist t' die Temperaturerniedrigung. Um r zu er- 

 halten, setzen wir 



p 0 = 10334 Kg. 

 v 0 = 0,773 Cbm. 

 t 0 = 273° abs. 



u 0 = 424 x 30 mechan. Entropieen. 

 also r == = 0,0023. 



Hieraus folgt, wenn v = v Q gesetzt wird, d. h. das Volumen sich aufs doppelte ex- 

 pandirt, 



t = — 0?43 Cels. 



Experimentell wird es schwer sein genaue Zahlen zu erhalten, wegen des Wärmezuflusses 

 von den Gefässwänden, während die Messung der Temperaturerniedrigung mit gewöhnlichen 

 Thermometern geraume Zeit in Anspruch nimmt, und schwer ausführbar erscheint. 



Einen naheliegenden Einwand muss ich hier zum Schluss noch zur Sprache bringen. 

 Es erscheint nicht leicht, die vorstehend versuchte Gastheorie mit den Entwickelungen der 

 neueren kinetischen Lehre in Uebereinstimmung zu bringen. Letztere führt zur bekannten 

 Gleichung 



