Die thekmodynamischen Beziehungen antithetisch entwickelt. 



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2^ = 



N • m • © 2 

 2 



(283) 



wo ® die Geschwindigkeit der Molekel bedeutet in Hinsicht auf ihre fortschreitende Be- 

 wegung. Man pflegt hier die absolute Temperatur t einzuführen mit 



d. h. proportional der mechanischen actuellen Energie der Molekel, während der Betrag 

 der Constante ebenso unbestimmt bleibt, wie die Masse m. Da aber ferner p . v = R.t ge- 

 setzt wird, und auch pv eine Energie bedeutet, so kann in (284) die Constante nur eine 

 reine Zahl sein. — Mir scheint bei dieser Herleitung nicht gewürdigt, dass die Masse m, 

 nicht blos als mit Trägheit begabt in Frage kommt, sondern als eine Wärmeaufnahms- 

 fähige. Wenn wir sonst setzen 



so ist damit gesagt, dass nur Temperatur mal Adiabate eine Wärmemenge abgeben kann. 

 Wenn also m© 2 der Dimension nach eine Temperatur repräsentiren soll, so muss ein Factor 

 beigesellt werden , dessen Dimension eine Entropie ist. Die fundamentale Herleitung der 

 Gleichung (283) muss ferner insofern lückenhaft sein, als sie garnichts aussagen kann über 

 die Wärmezufuhr, die nöthig ist, den Körperzustand zu ändern. — Der Factor iVkann als 

 Anzahl von Molekeln, nur eine reine Zahl sein. Da nun eine jede Masse eine Wärme- 

 capacität besitzt, die mit der Temperatur, vor Allem aber mit der Adiabate sich durchaus 

 ändert, so kann dieser Umstand offenbar gar nicht zur Geltung kommen bei der Entwicke- 

 lung der besprochenen Gleichung; es wird eben die Masse m nur als Träger kinetischer 

 und nicht als Träger calorischer Energie eingeführt. Bei Wärmezufuhr ist es aber fraglich, 

 ob die Bewegung der Bestandteile proportional der fortschreitenden Bewegung sich ändert ; 

 es beruht die von Clausius gegebene Herleitung des Verhältnisses der inneren Ener- 

 gie H — К zur gesammten Energie H auf der Voraussetzung constanter specifischer Wär- 

 men. In der That setzt auch Clausius 



nach dem Mariotte Gay- Lussac'scheu Gesetze an, und schliesst daraus, es sei 



t = m^ Congt 



(284) 



dQ = tdu 



pv = const. t 



2 N ■ m ® 2 = t- const. 



Versuchen wir statt dessen analog 



p • v = r ■ и ■ t 



(285) 



