Die thekmob ynamischen Beziehungen antithetisch entwickelt. 65 

 l -N-m-($ 2 == rfa + ujt (287) 

 = a-p 0 -v 0 h -t-jjty (288) 



Vergleichen wir nun zwei Gase bei gleichem Druck und gleicher Temperatur, 

 so wird 



JVm® 2 = 3r (u 0 -+■ u x )t 

 N'm®' 2 = br'(u 0 '-*-u 1 )t 

 folglich Nm (& 2 :N'm ®' 2 == г (u 0 -+- щ) : г' (u 0 ' н- u x ') 



Für die Gewichtseinheit erhalten wir, wenn etwa Luft mit einem Gase von der Dichtig- 

 keit ç verglichen wird 



\ ■ v o = 1 : p 1 



sei ferner empirisch а = V, und 



setzen wir p 0 = p 0 ', so folgt 



ЛЬ* : N'm®" = (l -h S) : i . (l -ь <) (290) 



Setzen wir ferner, auf empirischer Grundlage, nach Avogadro's Gesetz: 



N: N' = 1 ï 'i 

 p' 



so wird w® 2 : m'®! 2 = (l : (l -ч-^-Ц) (291) 



das heisst: Bei gleicher Temperatur sind die Energieen der Molekel in beiden 

 Gasen nicht einander ganz gleich, sondern sie verhalten sich wie die Tendenz 

 zur Aenderung der Wärmecapacitäten, denn wir haben 



kinetische Theorie liefert, wie das nicht anders sein 

 kann, da wir den absoluten AVerth von и aus p. v = r.u.t 

 berechnet haben. 



Beiläufig wird, wenn u — 0 genommen wird, 



u 0 — 424,30 mech. Entropieen 



г = г 0 = 273, r = o,oo23 



folglich © 2 = 3 x 9)8 x 0,0023 X 424 X 39 X 273 

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Mémoires de l'Acad. Imp. des sciences. Vllme Série. 9 



