Sur Véqualîon relative à la propagation dans V intérieur^ etc, 307 

 et par suite 



f/i ' {U- ' (^^. T" ■ I r j. 



Si l'on considère la capacité pour la chaleur ^ comme constante, on obtiendra l'ë- 

 qiiation de Fourier, savoir 



\cli 1" fij^ \ ^ly. \ (Iz J dx 1" dy ' dz 



El I f/« I dv . div I5 , 



n supposant de plus ~r j^, r ~ — retrouvera 1 équation que nous 



avons propose'e, M. Poisson et moi. Or, je regarde la supposition ^ -|- — -j- 

 — ~ O comme inadmissible, ce que M. Poisson reconnaîtra sans doute aussi, 

 surtout s'il consulte les e'quations (12) et (15) page 156 de son beau me'moire 

 sur le solides e'iastiques et les fluides, en corrigeant toutefois la dernière oià l'on a 



• dl ■.. , dt, . dl , dt, . dl . • n 



mis — au lieu de-^ — \-u—-\-v- — r^JT' *ï^'' reste peut venir, dune 



(Il Clt (IX ""J^ 



faute d'impression. Quant à l'e'quation (12), elle devient aussi inexacte, si l'on 

 veut avoir c'gard à la compressibilité des liquides par pression; mais l'erreur qui 

 en re'sulte est très petite, et on la commet aussi dans la ihcorie ordinaire du 

 mouvement des liquides. 



L'augmentation du volume d'une mole'cule liquide ne de'pend pas seulement de 

 l'augmentation de la température, mais aussi de l'e'tat de pression que la mole'cule 

 e'prouve, de manière que, sljjjjfci appelle w le volume d'une mole'cule fluide, on aura 



di_^^ ~ {Pd^ — Qdp) ca 

 en de'signant par p la pression, et en faisant varier tous ce qui varie avec t dans d^ et 

 dp. Quant à do)^ on prendra pour sa valeur ~r) manière que l'on 



aura 



du , dv . dw „ /dû dê . d$ , d$\ /dp , dp . dp , dv\ 



Mrm. VI. Ser. Se. mulh. , p/iji. tt nul. 7om. iJl. i^'^ pari. 



46 



