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facilement la pousse'e pour 1 pied carre' de la surface du mur, que nous nom- 

 mons n. La hauteur du mur h e'tant exprime'e en pieds, la pousse'e sur un 

 pied de longueur sera nh , et si cette pousse'e avait e'te' applique'e à la moitié 

 de la hauteur (hauteur du centre de gravite' du mur) elle serait \7ih . . VI. 



Soit donc X l'épaisseur cherche'e, le poids du mur de l' de longueur sera 

 — hxm et la force qu'il opposera à la pousse'e sera hxm . ~ ~ x^m. 



En mettant en équation cette valeur avec la pre'ce'dente VI, nous obtenons 

 x^m — i 71 h et X — 2 VzA 



* 3 'n 



X = 1,151 y — . 



m 



Cette me'thode expe'rimentative est si sûre et en même tems si peu coû- 

 teuse relativement à de grands travaux , qu'elle nous paraît pre'férable à toute 

 théorie sur la poussée. L'on pourrait même faire mainte expérience instructive 

 avec l'appareil décrit en plaçant le bras de levier qui retient la face mobile de 

 la caisse à diverses hauteurs pour trouver empiriquement, par exemple, si le cen- 

 tre de gravité de la poussée que nous avons placé aux deux tiers de la hau- 

 teur est vraiment ce centre. 



M. Prony a livré dans sa Nouvelle Architecture hydraulique une théorie 

 très recherchée sur la poussée des terres , à laquelle nous croyons ne pouvoir 

 souscrire. 



D'abord ce célèbre géomètre statue (638) une différence entre les terres 

 qui ont été long-tems en repos et ont acquis par là de la cohérence entre leurs 

 particules et celles qui, ayant été fraîchement remuées, ont perdu cette cohérence. 

 Mais ces deux états des terres ne peuvent pas constituer une différence physi- 

 que spécifique ; ils n'indiquent relativement à la cohésion que du plus ou du 

 moins , cohésion qui ne dépend pas uniquement du tems , mais aussi de la 

 charge sous laquelle les terres se trouvent. Une terre non foulée à dessein, 

 mais tassée jusqu'à une certaine hauteur se foule par son propre poids et par 



