Recherches expérimentales sur rélaslicité des métaux. 



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On voit qu'il y a une différence notable entre les résultats des no. i et 2 et des 

 no. 3 et 4. Nous avons effectivement 



^ = 32;'5680 et « = 0,018W 

 comme termes moyens des no. 1 et 2, et 



^=32','5927 et « = 0,02108 

 comme termes moyens des no. 3 et k, 



par le no. 1 ^= 32,5662, a = 0,018?i^91 , Bar. = 29,960, Therm.= ll°,0 



no. 2 ^= 32,5698, u = QfiWii^, Bar. = 29,785, Therm. = ll,2 



moy. A = 32,5680 , « = 0,0 1 8Y 53 , Bar. = 29,873 , Therm. = 11,1 , 



par le no. 3 ^ = 32,59't'i^, «= 0,020859, Bar. = 20,743, Therm. = 15,5 



no. h ^= 32,5909, « = 0,021302, Bar. = 29,815, Therm. = 15,2 



^môyTT^ =r32, 5^)27^7 « = 0,021080, ~Bar. =^29,779, ~Therm. = 15,35. 

 Il est facile de voir, qu'une si grande différence entre les deux résultats n'a pu être 

 amenée par celle des pressions: il n'y a que les variations de la température, qui pou- 

 vaient être la cause de ce phénomène. 



Mais ce qui est assurément démontré par ces expériences, c'est que la réduction à 

 des arcs infiniment petits est proportionelle à la racine carrée des amplitudes. 



//. Le carton résiste avec toute sa surface. Surface résistante = 1328,28 pouces carrés. 



5. 



Hauteur barom. réd. à 13''i 30^700 



Température de l'air i4-",3. 



Durée 

 d'une o.scillation 



Amplitude 



32J9818 



63°,920 



7951 



11,360 



7764- 



3,565 



7600 



0,358 



On voit facilement, que la réduction à des arcs infiniment petits n'est plus propor- 

 tionelle aux racines carrées des amplitudes, mais aux amplitudes mêmes. On trouve dans 

 cette hypothèse, et en combinant les valeurs ci-dessus énoncées d'après la méthode des 

 moindres carrés: 



À = 32^7597, « = 0,003'^86. 



Valeurs observées 



Valeurs calculées 



Différences 



32;'9818 



32;'981!|. 



— 0,0004 



7951 



7991 



-t- 0,0036 



776!i- 



7721 



— 0,0043 



7600 



7609 



-i- 0,0009 



Mémoires Se. math, et phys. T. V. 



