— 22 — 



le 7. II. Nous avons déjà mentionné que nous avons pu constater 

 une fois une couche homogène s'étendant jusqu'à 100 mètres 

 de profondeur. 



A 125 mètres, nous trouvons le 7.I i4°oi, le 7. II i3°o7 et 

 i3°o5, c'est-à-dire un refroidissement bien sensible. Nous pou- 

 vons donc constater directement l'étendue de la circulation ver- 

 ticale jusqu'à cette profondeur, tandis que nous trouvons plus 

 de difficultés en discutant les observations relatives à i5o mètres. 

 Nous pouvons nous en convaincre en examinant le tableau 

 suivant : 



Tableau de Cl, t et a à i5o mètres du 1 1 .XII au y. II. 



Date 



t. 



Cl. 



*t 



11. XII 



i3 .09 



2 1 . 23 



28.99 



16. XII 



i3.86 



2I.I7 



28. 74 



7-1 



13.74 



2I.l8 



28. 79 



14. 1 



i3 .96 



2 I . I I 



28.63 



» 



i3.8i 



21 .22 



29.05 



21. 1 



13.48 



21.12 



28.75 



» 



i3.36 



21 . l5 



28.82 



7 . o 



12.98 



2I.l6 



28.92 



» 



i3 .07 



21 . l5 



28.88 



En comparant les températures observées à i5o mètres, 

 nous les voyons varier trop irrégulièrement, pour nous per- 

 mettre d'en conclure quelque chose de bien défini sur le refroi- 

 dissement hivernal dans cette profondeur. Mais nous verrons 

 plus clair en calculant la densité de ces eaux et en les comparant 

 à celles des couches supérieures. La densité a été calculée d'après 

 les tables de Knudsen. La signification du symbole <j t est la 

 même que chez Knudsen, c'est-à-dire de (S-I). 1000-D, S signi- 

 fiant le poids spécifique de l'eau à o°, et D la correction à 

 appliquer à cause de l'influence de la température sur la densité. 



En comparant à ces valeurs de <j t les densités maximales 

 atteintes par les couches supérieures à i5o mètres, nous pouvons 

 constater si celles-ci auraient pu déplacer, par l'excès de leur 



