DANS LE DOMAINE DE L'ÉLECTRICITÉ ANIMALE 



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sensibles, tandis que les courants de démarcation de l'extrémité du muscle 

 se dérivent entièrement, et que leur force est même augmentée par des 

 courants d'inclinaison, à cause de l'adaptation ordinairement oblique des 

 libres à l'aponévrose du tendon. 



III. — l'électrotonus. 



Objections contre V explication moléculaire de l'électrotonus. — Nous 

 négligeons de nous occuper ici des objections théoriques qu'on a élevées 

 contre l'explication de l'état électrotonique des nerfs indiquée ci -dessus, p. 2. 

 La théorie paraissait cependant pouvoir être démontrée par l'expérience. 

 S'il est vrai que les molécules qui se trouvent sur le parcours du courant 

 s'arrangent en colonnes dans la direction de celui-ci, le courant devrait recevoir 

 un accroissement très-considérable, presque immense, de force électromo- 

 trice de même sens que lui-même, ou, en d'autres termes, l'intensité d'un 

 courant conduit par un nerf vivant devrait être infiniment plus grande que 

 lorsqu'il est conduit à travers une partie morte d'égale dimension. Mais 

 l'expérience ne m'a point démontré ce fait (i). 



Phénomènes électrotoniques qui se montrent sur des conducteurs à 

 noyaux polarisables. — Une expérience de Matteucci (2) fut le premier pas 

 vers la découverte de la véritable cause des phénomènes électrotoniques. Il 

 trouva qu'un fil métallique, entouré d'une enveloppe humide, montre des 

 courants ayant les propriétés des courants électrotoniques des nerfs, dès 

 qu'un courant galvanique est conduit par une partie quelconque de l'enve- 

 loppe humide. Matteucci découvrit de plus que ces courants ne se produisent 

 pas lorsque le fil est en zinc amalgamé et que l'enveloppe est humectée avec 

 une solution saturée de sulfate de zinc. Ceci prouvait que ce phénomène 

 dépend de la polarisation entre le noyau et le liquide. 



Je fis à ce. sujet des expériences plus exactes (3), en faisant passer le fil 

 métallique à travers un tube de verre qui pouvait être rempli de liquide, et 

 qui avait des tubulures latérales pour amener ou dériver des courants. J'ai 

 reconnu aussi que les courants électrotoniques ne se montrent que si on 

 emploie des noyaux polarisables. J'ai vu en outre qu'ils ne s'étendent qu'aussi 

 loin que le noyau et l'enveloppe ont une continuité ininterrompue, leur con- 

 tact continu n'étant du reste pas nécessaire. Enfin, je constatai les lois du dé- 

 veloppement et du changement de ces courants après la fermeture, pendant le 

 parcours et après l'ouverture du courant polarisant, leur dépendance de l'éloi- 

 gnement et de la longueur de l'étendue parcourue, leur combinaison et leur 

 superposition, etc. Tous ces phénomènes se plièrent sans difficulté à une 

 théorie facile à comprendre. Le courant conduit vers l'enveloppe a E k (fig. 4), 

 cherchant à atteindre le noyau KK, se divise, s'il n'y a pas de polarisation, de 



(1) Untersuchungen, Heft, III, p. 67. 1868; Arch. f. d. ges. PhysioL, VI, p. 328. 

 1872. 



(2) Matteucci, Comptes rendus, LVI, p. 760, 1863; LXV, p. 151, 194, 884, 

 1867; LXVI, p. 580, 1868. 



(3) Arch. f. d. ges. PhysioL, V, p. 264, 1871 ; VI, p. 312 1872; VII, p. 302. 1873. 



