80 L. HERMAISN. - RESULTATS DÉS RECHERCHÉS RECENTES 



telle sorte que seulement les plus courtes lignes conductrices, dans le voisinage 

 immédiat des électrodes, reçoivent des ramifications appréciables. Mais lorsque 



E 



Fig. 4. 



la surface du noyau est polarisée, cette polarisation oppose au passage une 

 résistance considérable ; comme la résistance tenant à la longueur des lignes 

 de transmission est petite, en comparaison de cette grande résistance, qui 

 est la même à tous les endroits du noyau, le courant se propage infiniment 

 plus loin le long du conducteur sous l'influence de la polarisation que sans 

 polarisation. Lorsqu'on applique un arc galvanométrique (G,G',G"), celui-ci 

 reçoit une pareille branche du courant, comme si une force de même direc- 

 tion que le courant polarisant avait son siège dans la partie dérivée. L'ex- 

 tension de la polarisation ne peut cependant s'étendre qu'aussi loin que le 

 noyau et l'enveloppe sont continus l'un et l'autre. 



Les courants dérivés sont en même temps, comme la théorie mathématique 

 l'enseigne, une mesure de la différence de la polarisation des points dérivés, 

 c'est-à-dire un moyen de déterminer l'extension de la polarisation le long du 

 noyau. La courbe des sommes de polarisation (qui est en général une courbe 

 exponentielle), a un maximum positif à l'électrode positive, et un maximum 

 négatif à l'électrode négative. Elle coupe l'abscisse (point indifférent i) dans 

 la partie intra polaire. Dans les étendues extrapolaires, elle s'approche asymp- 

 totiquement de l'abscisse. La courbe est représentée dans la figure 5 ; pour 



A 



Fig. 5. 



certaines raisons qui seront exposées plus bas, les polarisations positives sont 

 prises en bas, et les polarisations négatives en haut. 



Polar isabilité transversale intérieure des muscles et des nerfs. — En 

 1871, je découvris (d) que la résistance des muscles et des nerfs est 5 à 9 



(l) Arch. f. d. ges. Physiol, V, p. 223. 1871. 



