UBER DIE WASSERBEWEGUNQ. 



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also -jr — ^ = 0 



indein das heraustretende Wasser sich in eine gewisse durch 

 den Dampfgehalt der LuTt, und die Temperatur der Grenz- 

 schichte bedingte Dampfmenge vervvandelt. Von dieser Dampf- 

 menge wollen wir ferner annehmen, dass sie der heraustretenden 

 Wassermenge proportional sei, und eine diinne Schichte gesattig- 

 ten Dampfes unmittelbar auf der Grenzschichte bilde, also dass 

 man als die von der Flacheneinheit in der Zeiteinheit verdampfte 

 Wassermenge gesetzt werden konne 



wo F die Menge des gesattigten Dampfes bei der Vemperatur 

 des Grenzschichte, / die Menge des Dampfes in der Luft und 

 7] eine Constante ist. Die verdampfte Wassermenge versclnvin- 

 det so wohl fiir C = o, als (F — /)=o, und wachst mit C und mit 

 (F—f). d. h. entweder mit der Trockenheit der Luft, oder mit 

 der Temperatur der Grenzflachc. Der Ausdruck fiil-.it demnach 

 zu keincrlei Widersinnigkeit,so dass wir wohl berechtigt siiid, zu 

 behaupten, dass er, wenn auch in crster Annahrung der 

 Wirklichkeit entspreche. 



Es sei dm ein Element der natiirlich von alien durch Korn- 

 grosse des Bodenthcilchens bedingten kleinen \'ertiefungen und 

 Erhebungen abstrahii'ten Grenzflache des Mediums, und n die 

 Normale an derselben. Wir denken uns eine unendlich kle ine 

 Strecke auf dieser Normale abgetragen, und eine zweite Flache 

 von der Grenzflache um dn entfernt, so dass das Volumelement 

 dieses unendlich dunnen Raumes 



und denken uns die Integration uber den eben erwahnlen unend- 

 ich dunnen Raum ausgedehnt. Nun ist 



-ri{F-f) C. 



dz = 



d(D dn. 



Wir bilden 



