UBER DIE WASSERBEWEGUNG. 



Indem wir diese Gleichungen fiir reibende Eliissigkeit auf die 

 Wasserbewegung in dem unendlich kleinen cylindrischen 

 Capillarraum anwenden, denken wir uns die po-sitive Achse 

 in die Axenrichtung dieses unendlicli kurzen Cylinders gelegt, und 

 nehmen an, dass die Componenten der Geschwindigkeit sen - 

 krecht zur Cylinderaxe verschwindend klein seien, so dass 



u = v = o. 



gesetzt werden konne. Hierdurch erhalt man aus (II) 



Die Grenzbedingungen (III) reduciren sicli unlcr diesen 

 Umstanden auf die eine 



Multiplicirt man die zvveite Gleichung in (IV) niit dco dem Quer-' 

 schnittelemcnt des Capillarraums, und integrirt iiber den gan- 

 zen Quersclmitt (.(?), so erhalt man, da p vermoge der ersten 

 G'ieichung in (IV) eine Function von a und / allein ist 



das Integral J ivdr,) bedeutet nichts anderes, als die Wa 



menge, welche in der Zeiteinheit durch den Querschnitt JQ 

 fliesst. Es ist daher 



ssef- 



Diese Grosse ist augenscheinlich unabhangig von a vermoge 



der Bedingung -|^ = o. Denken wir uns indesscn den unend- 



u a 



lich kleinen cylindri?chen Raum, fiir den ?;i gilt, und in dem 



