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USER DIE WASSERBEWEGUNG. 



pflanzen konne, aber so klein, dass die Summe aller einzelnen 

 Querschnitte der capillaren Raume, welche auf je eine Flachen- 

 heit einer durch das Medium gelegten Ebene fallen, als constant 

 betrachtet werden darf. Wir denken uns durch das Medium zwei 

 unendlich nahe paraliele Ebenen gelegt, und betiachten Stiicke 

 der capillaren Raume zwischen den beiden Ebenen als cylin- 

 drisch, und sehen zu, was geschieht, wenn einer dieser cylindri- 

 schen Raume mit Wasser in Beriihrung kommt, indem wir die 

 Wandung derselben als poros und benetzbar denken. Es 

 sei <T die Axe dieses unendlich kleinen cylindrischen Raums, 

 und sein.; Lange werde der Einfacheit wegen = i gesetzt, 

 und es soil mit dem Ende a — O mit Wasser in Beriihrung 

 kommen. Ehe das Wasser durch den cylindrischen Raum 

 fliesst, wird sich eine gewisse Wassermenge in der porosen 

 Wandung lagern, und sobald eine Stelle gesattigt wird, 

 wird eine gewisse Wassermenge dariiber hinweg nach der 

 nachst liegenden weniger gesattigten Stelle entlang der Wand 

 fliessen. Der Druck, der diese Wasserbewegung verursacht, 

 riihrt von der Feuchtigkeitsdifferenz in dem cylindrischen 

 Raum her, und verschwindet und wachst offenbar mit derselben. 

 Es sei c die Wassermenge, welche in der Wand von der 

 Lange Eins festgehalten wird, m die Wassermenge, welche 

 im Querschnitt a=o durch eine Flacheneinheit in der 

 Zeiteinheit lliesst, und m' diejenige, welche in Querschnitt 

 a—\ durch eine Elacheneinheit in der Zeiteinheit fliessl, so 

 wird die Feuchtigkeit in Querschnitt a=o, = m+e sein, und 

 in Querschnitt n = =m' + £. Der Druck, der diese Feuchtig- 

 keitsdifferenz hervorgerufen hat, kann nur eine Funktion 

 derselben sein, u:id darf wohl direct proportional 'dem 

 Feuchtigkeitsgefalle selbst gesetzt werden, so dass der 

 Druck, der diese Wasserbewegung entlang der Wand des 

 capillaren Raumes hervorrft, durch 



p\m — m) 



dargestellt ist, wo ix ein Coefficient ist. Der Werth dises 



