À LA THÉORIE DE LA SPHYGMOGRAPHIE. 191 



2 



si la pression à enregistrer n'atteint pas la valeur-^ (et c'est le 



cas réalisé dans le système circulatoire) l'épaisseur du vaisseau 

 reste finie. Soient m la plus grande et n la plus petite valeur do 

 la pression sanguine, le diamètre du vaisseau restera compris 



entre ^ — et n 2 P r ^ , l'écart entre la plus petite et la 

 2 — A D m 2 — ADn' r r 



plus grande ordonnée du tracé, c'est-à-dire l'amplitude verticale 



de la coupe sphygmographique sera donc : 



2D 2D 2 A D 2 (m n) ( 



2 — AD m 2 — AD n *~~ 4 — 2 A D (m + n) + A 2 D 2 mn 

 On voit, en rapprochant cette équation de la formule (w), 

 combien l'expression de l'amplitude du tracé est plus compli- 

 quée dès qu'on tient compte de l'élasticité du vaisseau. La dis- 

 cussion de (j) montre que l'amplitude croît en valeur à mesure 



2 



que D augmente depuis zéro jusqu'à _|_ n y 



Comparaison de la courbe manométrique et de la courbe sphyg- 

 mographique. — Si le coefficient d'élasticité A est peu élevé, la 

 courbe sphygmographique se distinguera surtout par son peu 

 d'amplitude ; sa forme ne sera exactement ni celle de la courbe 

 manométrique ni celle de la courbe sphygmographique obtenue 

 par la dépression du vaisseau ; le calcul démontre toutefois que 

 toutes ces courbes auront les mêmes maxima et minima, et par 

 conséquent une assez grande analogie de forme pour pouvoir 

 être substituées l'une à l'autre dans une simple lecture à vue. 

 Sa formule (i) permet, du reste, de remonter d'une manière 

 exacte de l'ordonnée sphygmographique à l'ordonnée manomé- 

 trique correspondante. 



Forme du vaisseau, tension des parois, épaisseur d'un vaisseau 

 élastique comprimé entre deux plans parallèles. — Il nous reste 

 enfin à examiner les conditions mécaniques du pouls que l'on 

 perçoit en déprimant un vaisseau qui est à la fois souple et élas- 

 tique. Soit D le diamètre naturel de l'artère, c'est-à-dire le dia- 

 mètre qu'elle possède lorsque la pression est nulle ; supposons 

 que la pression devienne P, et qu'on comprime ce vaisseau entre 

 deux plans parallèles dont la distance est E. Le vaisseau prendra 

 la forme d'équilibre que nous lui avons assignée plus haut, et 

 qui consiste en un rectangle terminé par deux demi-cercles de 



diamètre E. La tension transversale sera la même en tous les 

 E P 



points et égale à - Le périmètre du vaisseau qui, à l'état na- 



