^a. réjiflance des folides & la rififtance des fluides , ce 

 qui va être expliqué dans les articUs fuivans. 



La réjiflance des folides ( nous ne parlerons point 

 ici de celle qui a lieu dans la percuffion. F lye^ Per- 

 cussion ) , c'eft la force avec laquelle les parties des 

 -corps folides qui font en repos s'oppofent au mou- 

 'Vement des antres parties qui leur font contiguës ; 

 cela fe fait de deux manières, i°. quand les parties 

 réfiilantes & les parties réfiftées , c'eû-à-dire les par- 

 ties contre lefquelles la réjiflance s'exerce ( qu'on 

 nous paffe ce terme à caufe de fa commodité ) , qui 

 font contiguës, & ne font point adhérentes les unes 

 avec les autres , c'eû-à-dire quand ce font des maffes 

 ou des corps féparés. Cette réjiflance ell celle que 

 M. Leibnitz appelle réjiflance des fur faces , & que 

 nous appelions proprement friction ou frottement ; 

 comme il efl très-important de la connoître en Mé- 

 chanique, voye^ les lois de cette réjiflance fous L'article 

 Frottement. 



Le fécond cas de réjiflance , c'eft quand les parties 

 réfiflantes , & les réfiilées , ne font pas feulement 

 contiguës , mais quand elles font adhérentes entre 

 elles , c'efl - à - dire quand ce font les parties d'une 

 même maffe ou d'un même corps. Cette réjiflance efl 

 celle que nous appelions proprement rinitence , & 

 qui a été premièrement remarquée par Galilée, 

 théorie de la réfiftance des fibres des corps folides. 



Pour avoir une idée de cette réjiflance ou de cette 

 'flnitence des parties, il faut luppofer d'abord un corps 

 cylindrique fufpendu verticalement par vme de fes 

 bafes, enforte que fon axe foit vertical, & que la 

 ^ bafe par laquelle il efl attaché foit horifontale. Tou- 



tes ces parties étant pefantes tendent en-enbas , & 

 tâchent de féparerles deux plans contigus oîile corps 

 efl le plus folble , mais toutes les parties réfillent à 

 cette féparation , par leur force de cohérence & par 

 leur union : il y a donc deux puifiances oppofées , la- 

 voir le poids du cyHndre qui tend à la fradlure , & la 

 force de la cohéiion des parties àx cylindre qui y 

 réfiftent. Voye^^ Cohésion. 



Si on augmente la bafe du cylindre fans augmen- 

 ter fa longueur, il efl évident que la réfiflance augmen- 

 tera à raifon de la bafe , mais le poids augmentera 

 aulTi en même raifon. Si on augmente la longueur du 

 cylindre fans augmenter la bafe , le poids augmen- 

 tera, mais la rg^/^/<ï/zc2 n'augmentera pas, conféquem- 

 ment fa longueur le rendra plus foible. Pour trou- 

 ver jufqu'à quelle longueur on peut étendre un cy- 

 lindre, d'une matière quelconque , fans qu'il fe rom- 

 pe , il faut prendre un cylindre de la même matière , 

 & y attacher le plus grand poids qu'il foit capable de 

 porter , fans fe rompre , & on verra par-là de com- 

 bien il doit être alongé pour être rompu par un poids 

 donné. Car foit ^ le poids donné , B celui du cylin- 

 dre , L fa longueur, Cle plus grand poids qu'il puifie 

 porter , .x la longueur qu'on cherche , on aura J ■\- 

 ^z=.C^ donc X— . Si une des extrémités du 



cylindre efl plantée horlfontalement dans un mur , 

 & que le relie. foit fufpendu , fon poids & fa réflf- 

 4ance agiront différemment ; & s'il fe rompt par l'ac- 

 tion de fa pefanteur, la fraûure fe fera dans la par- 

 tie qui efl la plus proche de la muraille. Un cercle 

 •ou un plan contigu à la muraille , & parallèle â la 

 bafe, & conféquemment vertical, fe détachera des 

 cercles contigus , & tendra à defcendre. Tout le 

 mouvement fe fera autour de Textrémité la plus 

 i)afre du diamètre, qui demeurera immobile, pen- 

 dant que l'extrémité fupérieure décrira un quart de 

 cercle , jufqu'à ce que le cercle qui étoit ci - devant 

 vertical, devienne horifontal; c'efl-à-dire jufqu'à ce 

 .<|ue le cylindre foit entièrement brifé. 



Dans cette fradure du cyhndre, il efl vifible qu'il 

 j a deux tees qui agiûent , & que l'une fur^nonte 



f autre ; le poids du cylindre qui vient de toute f^ 

 maffe, a furpafle la réjiflance. qui vient de la largeur 

 de fa bafe ; & comme les centras de gravité font des 

 points dans lefquels toutes les forces qui viennent 

 des poids des différentes parties du même corps ^ 

 font unies & concentrées, on peut concevoir le 

 poids du cylindre entier appliqué dans le centre de 

 gravité de fa maffe , c'efl-à-dire dans un point dm 

 milieu de fon axe ; & Galilée applique de même la 

 réjiflance au centre de gravité de la bafe , ce qui nous 

 fournira plus bas quelques réflexions ; mais conti- 

 nuons à développer la théorie , fauf à y faire en-, 

 fuite les changemens convenables,. 



Quand le cylindre fe brife par fon propre poids ^ 

 tout le mouvement fe fait fur une extrémité immo- 

 bile du diamètre de la bafe. Cette extrémité efl donc 

 le point fixe du levier , les deux bras en font le rayon, 

 de la bafe , & le demi -axe ; & conféquemment 

 les deux forces oppofées non - feulement agiffent 

 par leur force abfolue , mais aufîi par la force 

 relative, qui vient de la diflance où elles font du 

 point fixe du levier. 11 s'enfuit de-là qu'un cylindre, 

 par exemple de cuivre, qui efl fufpendu verticale- 

 ment, ne fe brifera pas par fon propre poids s'il a 

 moins de 480 perches de longueur, & qu'il le rom- 

 pra étant moins long, s'il efl dans une fituation hori- 

 fontale ; dans ce dernier cas fa longueur occafionne 

 doublement la fradure parce qu'elle augmente le 

 poids, &: parce qu'elle ellle bras du levier auquel 

 le poids efl appliqué. 



Si deux cylindres de la même matière, ayant leur 

 bafe & leur longueur dans la même proportion , font 

 fufpendus horiiontalement ; il efl évident que le plus 

 grand a plus de poids que le plus petit , par rapport 

 à fa longueur & à fa bafe , mais il aura moins de réJif- 

 tance à proportion ; car fon poids multiplié par le 

 bras du lévier efl comme la quatrième puifïancc 

 d'une de fes dimenfions , & fa réfiflance qui efl com- 

 me fa bafe, c'efl-à-dire comme le quarre d'une de les 

 dimenfions, agit par un bras de levier, qui efl comme 

 cette même dimenfion , c'eil-à-dire que le moment 

 de la réfiflance n'efl que comme le cube d'une des 

 dimenfions du cylindre , c'eft pourquoi il furpaffera 

 le plus petit dans fa maffe & dans fon poids , plus que 

 dans fa réfijlance , & conféquemment il fe rompra 

 plus aifément^ 



Ainft nous voyons qu'en faifant des modèles & 

 des machines en petit, on eftbien fujetàfe tromper 

 en ce qui regarde la Réfijlance & la force de certaines 

 pièces horifontales , quand on vient à les exécuter 

 en grand , & qu'on veut obferver les mêmes propor- 

 tions qu'en petit. La théorie de la réfiflance que nous 

 venons de donner d'après Galilée , n'eft donc point 

 bornée à la fimple fpéculation , mais elle eft applica- 

 ble à l'Architeûure & aux autres arts. 



Le poids propre à briferun corps placé horifonta- 

 lement, eft toujours moins grand que le poids pro- 

 pre à en brifer un placé verticalement ; & ce poids 

 devant être plus ou moins fort , félon la raifon des 

 deux bras du levier , on peut réduire toute cette 

 théorie à la queftion fuivante , favoir quelle partie 

 du poids abfolu , le poids relatif doit être , fuppo- 

 fant la figure d'un corps connue , parce que c'efl la 

 figure qui détermine les deux centres de gravité , ou 

 les deux bras du levier. Car fi le corps , par exemple, 

 eft un cône, fon centre de gravité ne fera pas dans 

 le milieu de l'axe comme dans le cylindre; &fi c'eft 

 un folide femi-parabolique , fon centre de gravité ne 

 fera pas dans le milieu de fa longueur ou de fon axe, 

 ni le centre de gravité de fa bafe , dans le milieu de 

 l'axe de fa bafe ; mais en quelque lieu que foit le 

 centre de gravité des différentes figures , c'eft tou- 

 jours lui qui règle les deux bras du levier; on doit 

 obferver que fi la bafe 3 par laquelle un corps eft at- 



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