Eeeegung erzeugte Leuchten dee Gase bei niedeigee Tempeeatue. 



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Fall; ein Aufleuchten des Rohrs findet, wie ich mich durch besondere Versuche überzeugt 

 habe, nur beim Oeffnen des Hauptstroms der Rolle statt. Das Rohr wirkt hier wie eine 

 Combination von zwei Leydner Flaschen , deren beide isolirten äusseren Belege mit den 

 Polen des Funkenmikrometers verbunden sind, während die inneren Belege durch einen gas- 

 förmigen Conductor mit einander in Verbindung stehen. Beobachtet man nun das Thermo- 

 meter, während eine fortdauernde Folge von Entladungen durch die Röhre hindurchgeht, so 

 bemerkt man ein anfangs rascheres, später langsames Steigen der Temperatur, bis schliess- 

 lich ein Maximum eintritt, über welches hinaus die Steigerung jedesmal nicht geht. Dies 

 Maximum liegt bei der obigen Versuchsanordnung nur wenige Grade über der Temperatur 

 der umgebenden Luft. Auf dieselbe Temperatur kommt man auch bei umgekehrtem Gang des 

 Versuches, indem man vorher das Rohr erwärmt und dann bei ununterbrochenem Arbeiten des 

 Inductoriums dasselbe sich abkühlen lässt. — Trotzdem dass die Entladungen die Röhre durch- 

 gehen, sinkt die Temperatur stets auf den vorher beobachteten Betrag herab. Beim ersten 

 Blick würde man nun vielleicht zu der Annahme geneigt sein, dass diese vom Thermometer ange- 

 zeigte Temperatur auch diejenige des Gases bei seinem Aufleuchten sei; eine nähere Ueberlegung 

 zeigt aber, dass dem nicht so sein kann. Die Dauer jeder Entladung oder jedes Aufleuchtens des 

 Gases ist nämlich immer sehr kurz im Verhältniss zu den zwischen den einzelnen Entladungen 

 verstrichenen Zeitinterwallen, es muss also nothwendig die wirkliche Temperatursteigerung 

 bei jedem Entladungsschlag höher sein, als die vom Thermometer angezeigte Temperatur und 

 zwar um so höher, je kürzer die Dauer der Entladungen im Verhältniss zu den Interwallen 

 zwischen denselben ist. Sobald nämlich das Thermometer eine constante Temperatur zeigt, 

 muss offenbar die in der Zeiteinheit durch Strahlung und Leitung nach Aussen verloren 

 gehende Wärmemenge derjenigen gleich sein , welche das Gas durch die in derselben Zeit 

 stattfindenden Entladungen empfängt. Auf der Grundlage dieses Satzes lässt sich nun die 

 Temperatursteigerung bei jedem Entladungsschlag folgendermassen ableiten. 



Es mag w diejenige Wärmemenge sein , welche das Rohr in einer Secunde bei einem 

 gewissen Temperaturüberschuss über die Umgebung nach Aussen verliert. Ferner sei N die 

 Zahl der Entladungen in derselben Zeit , тс das Gewicht des im Rohre eingeschlossenen 

 Gases , y dessen specifische Wärme und S die bei jeder Entladung stattfindende Tempera- 

 turerhöhung. Zwischen diesen Grössen besteht dann die Relation : 



w = Nizfö, 



woraus 



W 



3 — N.iz.y ' 



Da während der Versuche die Röhre stets in offener Verbindung mit der Luftpumpe 

 stand, so kann man den Druck als constant ansehen und somit für у die specifische Wärme 

 der Luft bei constantem Druck einführen. Nach Regnault ist dann: 



Y == 0.2375. 



Die übrigen Grössen w i N und тс sind nun durch besondere Versuche zu bestimmen. 



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