Études sue le système de 61 cygni. 



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Date. 



e 



о b s e r 



P 



v è s. 



e 



с о г г i 



P 



gés. 



Réd. 



1859,86 



18,20 



108°4 



18,19 



108°, 5 



h- 2' 



60,86 



18,06 



108,9 



18,07 



109,2 



-+- 2 



61,68 



18,37 



108,4 



18,39 



108,8 



-t- 3 



66,72 



18,76 



111,2 



18,75 



111,5 



-h 4 



68,76 



18,85 



112,5 



18,86 



112,8 



-4-4 



68,77 



18,90 



112,7 



18,94 



112,4 



-h 5 



69,90 



18,67 



112,5 



18,68 



112,8 



-*- 5 



74,73 



19,50 



115,9 



19,53 



115,6 



h- 6 



74,75 



19,31 



116,1 



19,33 



115,8 



-+-6 



76,70 



19,60 



115,8 



19,60 



116,1 



-ь 7 



76,74 



19,85 



116,8 



19.89 



116,5 



-+-7 



76,76 



19,88 



116,15 



19,91 



115,8 



-+-7 



76,77 



19,70 



115,8 



19,70 



116,1 



4- 7 



76,80 



19,79 



115,5 



19,81 



115,3 



-+- 7 



76,81 



19,89 



116,2 



19,88 



116,4 



-i- 7 



77,61 



19,75 



116,2 



19,75 



116,5 



-+-7 



77,62 



20,00 



117,5 



20,04 



117,1 



-x-l 



78,64 



19,99 



117,4 



20,02 



117,2 



-+- 7 



78,65 



19,72 



117,9 



19,76 



117,7 



-+-7 



La réduction de l'angle de position à l'équinoxe moyen adopté, comprend non seule- 

 ment l'effet de la précession, mais aussi celui du mouvement propre, par suite duquel les cercles 

 de déclinaison, auxquels se rapportent immédiatement les mesures des directions, sont su- 

 jets à des variations successives. Suivant une remarque de M. Döllen, la réduction pour 

 l'effet du mouvement propre renferme en certain sens une supposition arbitraire. Soit О l'en- 

 droit du ciel, vers lequel, au moment donné, les deux étoiles sont transportées par le mou- 

 vement propre effectif, que nous ne connaissons que dans sa projection sur la voûte céleste. 

 Soit le mouvement propre annuel en ascension droite, désignons en outre par p la dis- 

 tance angulaire de О aux deux étoiles et par v l'angle formé au point О par les deux posi- 

 tions de ces étoiles correspondant aux moments t et t'. Avec cela la réduction complète de 

 l'angle de position, pour précession et mouvement propre, s'exprimerait par: 



P' — P—(n sin л sec о -+- [i sin 8) (if — t) — v cos p. 



Considérant maintenant que nous n'avons aucune connaissance de la valeur effective 

 de p, il est clair que v cos p pourra varier entre -t-vet — v. L'hypothèse la plus probable, 

 surtout pour les mouvements rapides, sera donc d'accepter v cos p = 0, hypothèse qui coïn- 

 cide avec la supposition que les deux étoiles se meuvent effectivement sur une sphère, dont 

 notre système solaire est le centre. Avec cela, la réduction de l'angle de position à l'équi- 

 noxe adopté ne comprendra que les deux premiers membres de la formule précédente 



