Allgemeine Theoeie der magnetischen Dämpfer. 



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V = %g = % Wr = x = \ -i- F 5 (? r ) (14, h) 



Das бег der Reflexionsmethode , мас7г aV г;ою TTe&er gegebenen Regel gefundene logarith- 

 г Décrément ist identisch mit dem oben (14, f) als X bezeichneten Décrémente. 

 Sehr leicht ist es ferner die Gleichung zu finden, welche v r mit v 1 und dann auch 

 mit ф г und ф г verbindet. — Nach der Anfangsgeschwindigkeit v l folgt die Elongation <p r , 

 dann die Durchgangsgeschwindigkeit v 2 und die Elongation ф г . Beim darauf folgenden Er- 

 reichen der Ruhelage hat der Magnet die Geschwindigkeit v 3 . In diesem Moment wird ihm 

 die Geschwindigkeit — v r ertheilt, wodurch er, abgesehen vom Vorzeichen die frühere Ge- 

 schwindigkeit v x erhält. Es ist also 



oder nach (II, a) 



v r = v x (1 -н e~ A °) («J (14, i) 



Drückt man nun ^ durch cp r oder ф г aus (wobei nach dem Obigen für cp r und ф г ein- 

 fach die Formeln für Ѳ х und # 2 zu nehmen sind) so erhält man zwei Ausdrücke von der 

 Form 



_ фг (1ч-е-^о) ( 



(14, k) 



|i ■+- ^Ы}, 



t 0 ~ arctg т^- 



Lässt man in den ersten beiden Formeln die zweiten Glieder rechter Seite weg, 

 so erhält man die Web er' sehen Formeln (Electrod. Massbestimmungen II, p. 353). — 

 Weber bestimmt nun die Bögen <p r und 4» r als Functionen von v r ; bildet hierauf die Grösse 



und drückt v r durch diesen Bruch aus, welcher somit direct als Mass der Stosskraft J auf- 

 tritt. Dieser Weg ist bei Zugrundelegung der genaueren Formeln (14, k) nicht wohl durch- 

 zuführen. Vielmehr scheint es rathsam als Mass der Stosskraft direct entweder den 

 Bogen cp r oder den Bogen ф г anzunehmen. Bestimmt man das Verhältniss zweier Kräfte 

 J und J', so erhält man für dasselbe zwei von einander gleichsam unabhängige Ausdrücke 

 von der Form : 



■ (14, 1) 



