Allgemeine Theobie dee magnetischen Dämpeee. 

 Berechnet man hieraus Ф м = Ѳ п — â n _^ t , so erhält man 



Ф»=(-1) 



-(П— 1)X 0 



(1н-е 



— X V 



48(4tc 2 -hX 0 2 ) 



Setzt man hier w = 1, so findet sich durch Umkehrung 



Фі 2 (1 Зтс 2 -+- 145X 0 2 ) e-^o ( 1 — e -*o) | 



2 X o)e - 2 (n-i)Xj j ^ ^ 



. ф 1 fl _ v 



" 1 -f- e -^o\ A 



ьХ 0 2 )(1ч-е-*о) 2 



• (20, f) 



Dieser Ausdruck statt Ѳ 1 eingesetzt, giebt eine neue Reihe von Formeln mit der un- 

 abhängigen Variabelen Ф г Wir merken von diesen nur zwei. Erstens setzen wir (20, f) 

 in [80, f], welche uns v n als Function von Ѳ г gab und erhalten 



t 0 (l-H e -4 



1 ■+-<*! п Ф? 



(137t 2 -t-145X 0 2 )(l_6-We— -Ао)-7(тс 2 -і-Х 0 2 )е 



- 2 (и-1) X 0 



48 (1-е -H 3 (4тс 2 н-Х 0 2 ) 



Zweitens setzen wir (20, f) in (20, e) und erhalten 



-.(п-^і^ ^_ # t 2 (13T: 2 H-145X 0 2 )(l-f 



(20, g) 



Ф и = (_1) п - 1 ф 1 е 



48(4тс 2 -нХ 2 0 ) (1h 



-° .-(20, Ii) 



Dieser Ausdruck giebt uns sofort das Décrément a, wenn wir log ^ — ^ berech- 

 nen und das Zeichen fortlassen. Wir erhalten so: 



(7 == V 



(13ti 2 h-145X 0 2 ) (1-t 



48(4тс 2 -*- X 0 2 }(l-+-e- 



(20, i) 



Die Ruhelage x unter Einwirkung eines constanten Stromes erhalten wir aus der be- 

 obachteten ersten Elongation Ѳ, wenn wir in (20, f) x statt â 1 und â statt Ф! setzen: 



— Ш^»- - "УІ^ РІ- (20, к) 



vergl. [83]. 



Vergleicht man zwei momentane Stösse J 1 und J n indem man jedesmal die ersten 

 ganzen Bögen Ф 1 und Ф и misst, so hat man eine Formel zu benutzen, die aus (20, g) folgt, 

 wenn darin n = 1 gesetzt wird. Man hat also: 



Jn ФпІ '}.... (20.1) 



a\ = siehe (20, g). I 



