Allgemeine Theoeie dee magnetischen Dämpfee. 



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hängige Theil des additiven Gliedes in Ѳ п denselben Zahlencoefficienten haben müssen [1. c. 

 am Ende von § 17J. — Jener Coefficient ist — y i6 in (16, a) und (16, b), oder besser in 

 [63, b] und [63, c]; er ist gleich -*- 7 / 16 in (20, a) und (20, b) oder besser in [76, e] und 

 [76, f]. Wir sehen nun, dass in (27, a) und (27, b) jene Bedingung auch erfüllt ist, da an 

 den beiden betreffenden Stellen der Ausdruck r' m _ 1 steht. 



Wir fahren nun fort in der Weiterentwickelung der Formeln nach dem im § 2 darge- 

 legten Schema. Statt a und p führen wir vermittelst (6) die Grössen X 0 und t 0 ein; ferner 

 zuerst statt G vermittelst (9, a) die Anfangsgeschwindigkeit v 1 als unabhängige Va- 

 riabel ein. 



Zu gleicher Zeit führen wir als neue Abkürzung die drei Grössen Jt> TO _ 1} <7 m _ 15 ѵ т _ г 

 ein und zwar sei: 



Pm—l ~ p m-i P' m -l\ 



У -^^ \ (28) 



ü m -l~ p«* 'i m— 1 



So erhalten wir statt der Formeln (27) zuerst die folgenden: 



( m-u m-ir- ~ f ^~ ! {arctg^-b(n-l) n } n i 



ѳ п=Ѳп ^і ^ [r w _ 1 +(-ir- mm - ,) g m _ 1 g 1 0 '] > • • -(29, a) 



v n = гП 0) {і-*- v ^ m ~rX~ l r m _ x [l— (-.if m -^ n ~\-^-mn-^-j I (29? b) 



T _t^j^^ ] , M _ i p 1 _ ( _ irr (,-m 9 jj ^ c) 



£,= и- tfgg?^ [)-(- ir^'a - } (29, d) 



Hier sind, entsprechend (I, a) und (II, a) im § 2, für # n (0) und г> № (0) die ersten Aus- 

 drücke von (8) und (9) zu setzen. 



Eine zweite Formelreihe findet sich, wenn in (27) statt С die erste Elongation â 1 als 

 unabhängige Variabele eingeführt wird. Wir setzen zu diesem Zwecke zuerst in (29, a) 

 n = 1 und erhalten so: 



a _^arctg£, Г -^^arctg^l. 



