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0. Chwolson, 



Hieraus bestimmt man v l , welches als Mass der Stromstärke J dient. Ebenso be- 

 rechnen wir v\ als Mass von J' als Function des beobachteten halben Bogens Ѳ' ^ und er- 

 halten 



2) m gerade. Es sind zwei constant gewordene Geschwindigkeiten und v' ^ zu 

 unterscheiden, nach verschiedenen Seiten gerichtet und ihrer absoluten Grösse nach un- 

 gleich; es sei die erste positiv, die zweite negativ. Es ist leicht zwei, der Formel (33, d) 

 entsprechende, Gleichungen aufzustellen. Man hat nur zu bedenken, dass (33, d) in der 

 Form 



— v oo e ~ 0-~*~V"m—i V <x> m ~ l ) — V i = — V co 



geschrieben werden kann und dann ausdrückt, dass wenn die Anfangsgeschwindigkeit 

 war und bei der Rückkehr in die Gleichgewichtslage der negative, durch — v l gemessene, 

 Stoss erfolgt, die frühere Geschwindigkeit — v^, aber nach der entgegengesetzten Seite 

 wiedererlangt wird. In unserem Falle wird aber eine andere Geschwindigkeit, nämlich v'^ 

 erlangt, dagegen v^, wenn die Anfangsgeschwindigkeit v'^ war. Dies giebt die zwei 

 Gleichungen 



— v e~ x °(l-bu. _, v™~ 1 ) — ѵ,=ѵ'со) 



, , - t _ 1 , (34, a) 



— v<x>e °('У~*-Ѵ' т -і ѵ со ) ~*~ v i = V Co\ 

 welche für v'^ = — in (33, d) übergehen. Setzen wir in die Klammern 



und 



H M = ÜE [l-(-l)- 1 e-^-^y m _ v 



s. (33, c) und lösen wir die beiden Gleichungen (34, a) in Bezug auf und v'^. Hierauf 

 rechnen wir die zugehörigen Amplituden mit Hülfe von (29, a), worin n = 1 anzunehmen 

 ist und nehmen endlich die halbe Summe 0^ dieser Amplituden. Es stellt sich heraus, 

 dass 



ist. Das additive Glied fällt weg- — der Ausdruck ist identisch mit dem, welcher der un- 

 corrigirten Gleichung (1) bekanntlich entspricht. Statt (33, f) erhalten wir somit 



(34, b) 



