Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



37 



IV. Es sollen die Stärken J und J' zweier momentaner Ströme nach der Web er' - 

 sehen Reflexionsmethode verglichen werden durch Beobachtung der beiden zuletzt constant 

 gewordenen grösseren Elongationen <p r und <p' r oder der beiden kleineren Elongationen ф г 

 und <j/ r . 



1) m ungerade. Nach dem pag. 11 Gesagten ist das logarithmische Décrément 



identisch mit dem durch \ bezeichneten Décrément, dessen Werth in (32, a) gefunden wor- 

 den ist. Es ist also 



^^^і^^-^фГ-^іі-КіГ-^-^- 0 ^ (35, a) 



und hieraus 



\ = X r — 9г т -Ѵ Лп _ т {i-_(_i)"-» e -< m - 1) *'} (35, b) 



Letztere Formel giebt uns X 0 aus dem beobachteten X r . 



Bei genauester Benutzung der pag. 1 1 angegebenen weiteren Regeln erhält man fol- 

 gende zwei Ausdrücke für die, durch einen einzelnen Stoss erzeugte Geschwindigkeit v r als 

 Function ven <p r oder ф г ; 



!(m— l)^arctg-f ) 

 Ѵ-9ГІ<І щ -> + г„_£^е •]] (35,0 



; r = feAgacaj, _ ф,— О^ч-г... e<"-»w^ j, . . . .(35, <1> 



wo 



_-°arctg-£- 



г = ±е 



ist. 



Werden zwei momentane Stosskräfte J und ./'verglichen und ist bei beiden für X 0 nahe 

 derselbe Werth gefunden worden, so erhält man das Verhältniss ^ aus der Formel: 



T ( г , о i (ш— l)-arctgr^_) 



7 = Ц^(Ъ т -'-9\ т -Іі,,,-,+г т _ 1 ^:-е <35,e> 



deren Aehnlichkeit mit (33, f) merkwürdig ist. Selbstverständlich lässt sich sofort ein zweiter 

 aus (35, d) folgender Ausdruck für -j, niederschreiben — doch kann derselbe Nichts neues 

 geben, wenn \ aus (35, b) bestimmt worden ist, da (35, d) nur als eine Combination von 

 (35, c) mit (35, a) anzusehen ist. 



