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0. Chwolson, 



2) m gerade. Wir hatten pag. 1 1 unter v x diejenige Geschwindigkeit verstanden, mit 

 welcher der Magnet nach dem Stoss die Ruhelage verlässt (zurückgeworfen wird). In 

 unserem Falle der Assymmetrie hat man zwei solche Geschwindigkeiten: v 1 und v\ zu 

 unterscheiden, wo^ nicht gleich — ѵ г ist. Statt der einen Formel v 3 — v r — — v x pag 11 

 haben wir jetzt die zwei Gleichungen 



v 3 — v r = v\ und v' 3 -t-v r = v v 



Drückt man v 3 durch v x und v' 3 durch v\ aus indem man (29, b) benutzt, wo n — 2 

 zu setzen ist, so erhält man 



Vi e -*o { ! + "i m ~JVp ( i _ e - 2 l m -*Mr n \- v r = v\ \ 



TC _ _ 4 \ (35, f) 



In die Klammern setzen wir 



Wir lösen hierauf (35, f) in Bezug auf v l und und berechnen die zugehörigen 

 Amplituden mit Hülfe von (29, a), wo n = 1 und für v 1 zuerst das eben gefundene v l und 

 dann v\ zu setzen sind. Nimmt man endlich die halbe Summe <p r der erhaltenen Ampli- 

 tuden, so wird 



Berechnet man die kleineren Amplituden, so findet man, dass ihre halbe Summe ф г 

 gleich 9 r e —x ° ist. Alles dies zeigt, dass in den Endformeln die additiven Glieder wegfallen 

 und statt (35, a) und (35, e) erhält man einfach 



\- = l«& = lg§% = \> № Л 



y = £ (35,li) 



Die Anwesenheit von Gliedern grader Ordnung in der Differentialgleichung der Be- 

 wegung des Magneten hat keinen Einfluss auf die Formeln, welche den beiden Weber 'sehen 

 Methoden der Multiplication und Reflexion entsprechen. 



