Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 43 

 Endlich erhalten wir aus (36, d) unter Benutzung von (6): 



U) _ іфс»-ьѴ) . Ш _ П* 2 -*-23Х 0 2 . _ it'H- Xp» f „ 7 " 



#2 8X 0 (4rc 2 -+- X 0 2 ) ' *2 — 48(4*2+ V) : ' 2 — 16(4* 2 -*- X 0 2 ) t«'»*J 



Für den Fall der Gleichung (19) hätten wir 



a = « ß 2 ; b' = 2a; с = f = 0. 



Ferner: 



л *p. * _ 5P. r . /■ _ F 



w l — о ' W i — 2 ' °l — ' 24 2 ' '1 — 8 2 ' 



24 2 



Dies in (36, c) und dann in (36, d) eingesetzt giebt 



тс(тс 2 — 5X 0 2 ) # (2) 13тс 2 -«-145Х 0 2 # (2) 7(rc 2 -f-X 0 2 ) ,«« l. 



8X 0 (47t 2 -f-X 0 2 ) ' ^2 — 48(4u 2 -+- X 0 2 ) ' 2 ~ 16 (4 u 2 ч- X 0 2 ) V* ■ » "/ 



Aus den § 9 entwickelten allgemeinen Formeln erhalten wir nun specielle für den in 

 diesem § betrachteten Fall, wenn wir in jenen überall m = 3 setzen. Selbstverständlich 

 begnügen wir uns mit den hauptsächlichsten ; 



i „ ù гг — 2^{arctgj?4-(w— 1)тс} v 



â n= â n°y fc« ° ]} (38, а) 



г> п = (— l) w -4e~ (n_1)X "{l -*-^4(l-e~ Z(n ~ 1>X °)}. (38, b) 



â n =(— l) n -4e~ (n " l)Xo {l— ö^l-e- 2 ^" 1 ^)}, (38, C) 



Г r- 2 4 { arctg ^ — (и— 1) i 



+ Ѵ ]> ( 3 M) 



Hier ist 0 n (o) der erste Ausdruck in (8) und v n {0) der zweite in (9). Die (38) folgen aus 

 (29, a), (29, b), (30, a) und (30, b). 

 Ferner merken wir aus (32, b): 



, = Х 0 ч-ф Ѵ'% У 4 (38, e) 



Endlich aus (33, f) und (35, e) die Formeln: 



