Allgemeine Theoeie dee magnetischen Dämpfee. 



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zu vergleichen, die halben Schwingungsbögen Ѳ^. Doch kann es vorkommen, dass man, 

 ohne das Constantwerden der Elongationen abzuwarten, schon früher Schwingungsbögen 

 beobachtet und aus dem Vergleich der n ten Bögen *P n und *P' n das Verhältniss der entsprechen- 

 den momentanen Ströme Jj und J u berechnen will. Dies kann vorkommen, wenn die 

 Dämpfung nicht stark ist, wie es z. B. bei Weber 's Versuchen der Fall war (s. Abhandl. 

 der Kgl. Ges. d. Wiss. zu Göttingen, V. Band 1853, pag. 11). 



Die Art und Weise, wie die aufeinanderfolgenden Durchgangsgeschwindigkeiten г/ 2 , 

 v' 3 , v\ etc. zu berechnen sind, ist aus der früheren Arbeit pag. 37 ersichtlich und soll hier 

 nicht wiederholt werden. Wir hatten daselbst 



v' 2 = v l (l-+- e~ x °)-+- jjLe"" X oVj 3 , 



wo \x durch die Formel 



— v 2 = e~ x ° { 1 -t- [ivf} 

 bestimmt wird. Es ist also in unserem Falle (s. 38, b) 



^ = *~ 2Xo ) (39) 



Ferner hatten wir 1. c. gefunden: 



v 3 = Vl (l-i-e~ K -i-e~ 2lu ) н- p.v 1 5 (l+e~ ltt ) 3 e~' ka -+- ^e~ 2Xa 

 v ' i=Vi (l-i- e - l °-+- е~' л °-+- е~ зХ »)-ьі».г; 1 3 е~ Хо (1-4-е~ Хо -і-е~ гХо ) 3 -+- 

 -fr- ji v, 3 e~ 2 \l -h e -x f -+- )і.ѵ*е- г1 " 

 v\ — v x {\ -н- е~ к -+- e -2X °-+- e~ sl "-+- e^O-f-^^e^^l-*- гЧе" 2І »+Г й «) 5 -ь 



— fr- l ty i 3 e -2 X o(l- 4 _ e -^_ l _g-2X 1 , ) 3_ 4 _ lt?;i 3 e -3X o(1 . 4 _ e -X ü) 3 H _ ^Sg^Xo 



etc. etc. 



Das Gesetz, nach welchem diese Ausdrücke gebildet sind, ist klar. Es ist allgemein: 



i + e -\-*>^ _ _ іЧ - е -(«-з)^з е - 2 Х 0ч . 



