Allgemeine Theoeie der magnetischen Dämpeek. 



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§ 15. 



e Behandlung der Gleichung: 



■ (46) 



Hat der Dämpfer keine Symmetrieebene oder ist er unrichtigerweise so aufgestellt, 

 dass dieselbe nicht mit der Ebene des magnetischen Meridianes zusammenfällt, so wird, wie 

 wir sehen werden, die Betrachtung der Gleichung (46) von Nutzen sein. 



Das additive Glied in (46) auf die rechte Seite der Gleichung hinübergenommen ist 

 — 2aa<p —, also von der zweiten Ordnung. Es gelten also alle Formeln des § 13. 



Wir berechnen aber noch die Constanten q 1 und r v Durch Vergleich von (46) mit 

 (41, a) erhalten wir 



а! — с' = 0 ; b' — — 2 да. 



Dann giebt uns (41, b): 



a 1 — — аа 2 ; Ь х — ах 



Ferner (41, с): 



Л = ~~ 9 Р 2 » 4» — ~t 



Endlich (41, d): 



= — aap. 



■ (46, a) 



. (47) 



_ 9± = 8х 0 1 solange Х 0 < 1,27. 



Die Grössen (46, a) bestimmen die betreffende Hülfsgrösse s. § 13 (41, с), welche 

 in unserem Falle der Gleichung 



■ 2 ааср (о: 



■ (47, a) 



zu genügen hat. Die Richtigkeit der Grössen (46, a) ist durch directes Einsetzen von ф in 

 diese Gleichung geprüft worden 



