Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



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oder 



3 - 2a % (1 - « + ß 2 <p - 1 ß V = 0. 

 Es soll der Zusammenhang zwischen &, b x und & 2 gefunden werden. Es ist offenbar 



a x (l — &jcp 2 ) -+- a 2 (l — & 2 9 2 ) = a(l — 6q> 2 ). 

 Dies giebt, ausser der Gleichung (54, a), noch 



OL 1 b 1 + a 2 li 2 = ab 



^Oü kl . ^0)2 &2 ^0 ^ /KJ « \ 



Dies ist die gesuchte Eelation zwischen den drei Constanten b, Ь г und b 2 . 



Es kann vorkommen, dass der Dämpfer sich untersuchen lässt erstens, wenn die Ge- 

 sammtkraft und zweitens, wenn nur der eine Theil wirkt, nicht aber wenn nur der andere 

 Theil wirkt. Dies kann z. B. geschehen, wenn die dämpfende Kraft sowohl von Massen, als 

 auch von Drähten herrührt; ist der Schliessungskreis des Drahtes geöffnet, so wirkt nur 

 der eine Theil, ist er geschlossen, so wirkt die ganze Kraft. Durch geeignete Beobach- 

 tungen seien nun X 0 , b, X on und \ bestimmt. Dann giebt uns (54, b) das, übrigens unwich- 

 tige Décrément X 0 , 2 , während b, direct nach der, aus (54, b) und (54, c) folgenden, Formel 



X 0 b X 0 , 1 b 1 



Ъ.= Ѵ *Т» V T l ' M ' (54, i) 



VV-t-X 0 2 ViP -+- X 2 0 ,i 



berechnet werden kann. Biese Formel ist von der grössten pr actischen j 



Rührt der eine Theil der dämpfenden Kraft vom Luftwiderstande her, so ist nach 

 unserer Bezeichnungsweise X on — v und b t = 0. Aus (54, d) erhalten wir 



Ъ,= , VM ° 2 (54, e) 



Wirken mehr als zwei dämpfende Kräfte, so erhalten wir statt (54, b) und (54, c) 

 ganz allgemein: 



