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0. Chwolson, 



§22. 



VIII. lieber die Wirkung der Drillung des Auf hänge fadens. 



Es ist bekannt, dass die Drillung des Aufhängefadens keinen Einfluss hat auf die Be- 

 wegung des Magneten; vielleicht dürfte es nicht überflüssig sein, zu beweisen, dass dies 

 auch dann der Fall ist, wenn die Gleichung der Bewegung in genauerer, corrigirter Form 

 angenommen wird. Es sei y die durch die Drillung erzeugte angulare Beschleunigung bei 

 einem Drillungswinkel 1. 



Sei zuerst der Faden völlig aufgedrillt; dann ist die Gleichung der Bewegung 



g-*-2 a ^-*-ß 2 sin ? -4- Y 9=0 (a) 



Sei nun andererseits der Faden bei der Ruhelage des Magneten um einen Winkel <L 

 gedrillt und sei <p 0 der Winkel zwischen der Axe des Magneten in dieser Ruhelage und der 

 Ebene des magnetischen Meridianes. Dann ist 



ß 2 ?o - y4» = o (b) 



Rechnen wir jetzt den variabelen Winkel <p, wie früher von der Ruhelage, so ist die 

 Bewegungsgleichung 



||ч-2а§ f( 9 ) -4- ß 2 sin ( 9 -и ф,) - у (ф - q>) = 0, . . . (С) 



wo f (cp) identisch ist mit f (ф) in (a), da wir annehmen müssen, dass die relative Lage von 

 Dämpfer und Magnet, wenn letzterer in Ruhe ist, die frühere geblieben sei. Wir wollen ja 

 eben nur die Wirkung des gedrillten Fadens, nicht aber der veränderten relativen Lage 

 von Magnet und Dämpfer untersuchen. Der Winkel ф 0 ist jedenfalls sehr klein; statt (c) 

 können wir also schreiben 



% и- 2а % Аф) h- f sin ф н- ß 2 9o - у (ф - <p) = О, 



woraus, nach Subtraction von (b), wieder (a) erhalten wird. Es folgt hieraus, dass die Dril- 

 lung des Fadens keinen Einfluss hat auf irgend eine von den Grössen , mit denen wir es bei 

 galvanischen Untersuchungen mit Hülfe von Dämpfern zu thun haben (Décrémente, Ablenkung 

 durch momentane oder constante Ströme u. s. w.), vorausgesetzt, dass die ■ Aufstellung des 

 Dämpfers sich nach der Buhelage des Magneten richtet. 



