Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 75 



Ist <7 0 eine parabolische Function von «, so ist auch die Dämpfungsfunction f (<p ) 

 parabolisch, d. h. 



f( 9 ) = l~bf 



und die Bewegungsgleichung des Magneten, wenn verticale Symmetrieebene und magne- 

 tischer Meridian zusammenfallen, wird von der Form 



^-i-2a|(l-V)-bß 2 ?-ißV = 0. (56, C) 



Wir wollen nun die Relation zwischen den Coefficienten L 2 und b aufsuchen. 

 In der Symmetrieebene hatten wir 



■4 ait а тс 



A o — 7 - vf^- 

 Ist cp = o, so erhalten wir statt а: 



а = а(1 — Jo 2 ); 



daher ist 



на' тса(1 — Ьы 2 ) тса(1 — b<o 2 ) тса(1— bto 2 } 



VßTZ^2 



y B 2_ tt 2/ 1 _ tt 2 b<d 2 \ у«г_ а г v '\ ß 2 -« 2 / о\ /\ Тс 2 



' Л 0 S - Ь 



oder endlich 



*0 = Х п - 



Setzen wir also 



а 0 = Х 0 — L 2 « 2 (56. d) 



so ist 



L 2 =ZA 0 ^i^L (56. e) 



Hieraus erhält man 



Da L 2 und \ bekannt sind, so giebt diese Formel die Constante b. 



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