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0. Chwolson, 



Methode В. 



Ist ст 0 < 0,5 oder > 1, so dass die Bestimmung von c 0 , wie wir oben sahen, schwierig 

 ist, so kann die Grösse Ъ noch auf eine andere Weise bestimmt werden. 



Es ist leicht einzusehen und wird durch den Versuch bestätigt, dass der Coefficient n 

 in (52) bei allen Stellungen des Dämpfers fast unverändert bleibt. Auf Grund dieses kann 

 man statt der 4 Décrémente a g l bis a g 4 sich auf die zwei a g l und a g 3 beschränken, welche 

 den grossen Schwingungsbögen Ф 1 und — Ф г entsprechen. Nimmt man die halbe Summe a g , 

 so erhalten wir eine Grösse, welche auf Grund von (52, c) sich von a gj0 um eine fast con- 

 stante Grösse unterscheidet. Gehen wir zu den natürlichen Logarithmen über, so erhalten 

 wir eine Grösse ст', die sich in allen Azimuthen um eine fast constante Grösse von a 0 unter- 

 scheidet. Setzen wir nun 



g' = c — L 2 o 2 (58, a) 



oder 



о — a—L 2 {W — ф) 2 (58, b) 



und bestimmen wir, genau wie früher, empirisch zuerst die Grössen d und 4P und dann die 

 Constanten ст und L 2 , so kann dies L 2 ohne Weiteres als identisch mit dem in (56, b) und 

 (57) eingehenden L 2 angenommen werden. Setzt man die so gefundenen a und L 2 in (57), 

 so erhalten wir eine Grösse 



ь '=^Ѣг' • (58,0 



welche sich merkbar von der gesuchten Grösse Ъ unterscheidet, da а merkbar von X 0 ver- 

 schieden ist. Es ist aber leicht von а zu \ überzugehen und zwar auf Grund einer 

 Formel, welche aus (38, e) und (45) erhalten wird, wenn Ъ durch seinen bereits gefun- 

 denen ungefähren Werth У ersetzt wird und zwar 



(l-ье— 3g ) (1— e— g ) (7o 2 -t - it 2 )b' 

 2(1 -не - e ) 2 (o 2 -+-4it 2 ) 



Ф 2 (58, d) 



Setzt man endlich das so erhaltene X 0 statt а in (58, c), so wird der genauere Werth 

 von b erhalten. Die Vorzüge dieser Methode bestehen erstens darin, dass man beim Be- 

 obachten nur drei aufeinanderfolgende Umkehrpuncte des Magneten anzuschreiben hat, wo- 

 durch in doppelter Beziehung Zeit gewonnen wird, da kleinere Perioden vollständiger Ruhe 

 des Declinatoriums viel häufiger vorkommen, als grössere. Zweitens — und das ist die 

 Hauptsache — können <т дя und o gj3 viel genauer bestimmt werden, als die, den kleineren 

 Schwingungsbögen Ф 2 und — Ф 2 entsprechenden, Décrémente v ga und o^ 4 . Es kann also 

 auch а' in (58, a) viel genauer gefunden werden, als a Q in (56, a), bei dessen Berechnung 

 mit Hülfe von (52, a) die Décrémente a und а eine ßolle spielen. Drittens ist die Aus- 



