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О. Chwolson, 



wenn sie von der Form 1 — b'af- wäre. Für den betrachteten Fall lautet dann die Cor- 

 rectionsformel: 



i = fe { 1_ * Fi ~~ * щѳ ~ ' Ѳ 'Л (60 ' e) 



wo und О' wie früher die halben constant gewordenen Schwingungsbögen bedeuten, 

 die aber diesmal aus zwei ungleichen Amplituden bestehen. Man darf wohl annehmen, dass 

 in der Mehrzahl der Fälle die Gleichung (56, b) oder (58, b) sich als erfüllt erweisen und 

 also die Dämpfungsfunction von der Form 1 — &cp 2 sein wird. 



§26. 



lieber die Veränderlichkeit der Constanten b. 



Wir setzen jetzt voraus, dass sich die Dämpfungsfunction wirklich als von der Form 

 1 — &ф 2 erwiesen hat und wollen untersuchen, welchen Aenderungen die Constante b unter- 

 worfen ist und wie sich diese Aenderungen aus den jedesmal beobachteten Werthen des 

 Décrémentes X 0 berechnen lassen. Man begreift leicht, von welcher Wichtigkeit die Mög- 

 lichkeit einer solchen Berechnung seki muss, da die Constante b selbstverständlich nicht an 

 jedem Beobachtungstage bestimmt werden kann, weil dies eine immerhin bedeutende Arbeit 

 ist, die nicht mehr als einmal zu machen erwünscht ist. Das Décrément \ muss durchaus 

 an jedem Beobachtungstage bestimmt werden. Dies kann in wenigen Minuten ausgeführt wer- 

 den, wenn der Dämpfer bereits richtig aufgestellt ist. Mau braucht nur etwa vier Mal den 

 Magneten zuerst nach der einen und dann nach der andern Seite abzulenken, jedesmal um 

 möglichst nahedenselben Bogen und je drei Umkehrpuncte zu beobachten. Man nimmt dann 

 das Mittel aus allenLg |i. Dann subtrahirt man aS*, s. (51 , c), welche Grösse ein für allemal 

 berechnet ist und dividire durch m, wo Lg m = 0,63778 — 1; man erhält so das Décrément 

 er, zu welchem man die, ebenfalls ein für allemal berechnete Grösse 



_ (1+в-Л)(1- е -Ц(7л 0 2-+-^)Ь л 

 Г 2(l-+-e— >о)2(Х 0 2 -*-4тс2) 



-ФѴ. (61) 



s. (58, d), zu addiren hat, wodurch \ erhalten wird. In (61) hat man für X 0 und b die irgend 

 einmal erhaltenen Werthe einzusetzen. Noch einfacher ist es Lg |± direct durch m zu divi- 

 diren und die ein für allemal berechnete Grösse 



ii-ftw" 1 ^ (61, a) 



zu addiren. 



Die Gründe, aus welchen X 0 sich ändert, können sehr verschiedenartig sein. Nehmen 

 wir an, dass die dämpfende Kraft F aus dreiTheilen besteht: f t , herrührend von dem Luft- 



