Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



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~, also der relative Fehler , nahe gleich АДХ 0 ist; letzterer ist also um r Mal kleiner als 



Xo 2 ' ь ö л 0 2 ^ x 0 



die relative Veränderlichkeit des Décrémentes -тА 



II. Meiner Drahtdämpfer. Das Décrément v ist jedenfalls sehr leicht jederzeit zu be- 

 stimmen, indem die Kette geöffnet wird, in welche der dämpfende Draht eingeht. Wird v 

 bei jeder Beobachtung bestimmt, so hat man (63, b) zu benutzen. Soll dies jedoch ver- 

 mieden werden und bleibt die, den dämpfenden Draht enthaltende Kette unverändert, so 

 kann (64, a) benutzt werden. Ist jedoch der Widerstand dieser Kette durch Ein- oder Aus- 

 schalten von Drähten bedeutend verändert worden, so das X' 0 — X 0 nicht mehr relativ klein 

 ist, so wird V nach der Formel 



*'=Чі-ЩШ < 65 > 



berechnet, welche mit Hülfe von (63, a) für kleines X' 0 — X 0 in (64, a) übergeht. 



III. Gemischter Dämpfer, bestellt aus Massen und Drähten. Wir benutzen die in(62,a) 

 und (62, b) eingeführte Bezeichnungsweise, so dass wir also bei geschlossenem Draht Ь und X 0 

 haben; die Luft allein giebt v, die Masse allein X 01 und Ь л und der Draht allein X Q2 und \. 

 Wir fügen noch die Grössen X 03 und b 3 , welche sich auf den Fall beziehen mögen, dass der 

 dämpfende Draht geöffnet ist, also Luft und Metallmasse zusammen wirken. 



Die 9 in Betracht kommenden Grössen sind durch folgende vier Gleichungen ver- 

 bunden : 



Ao = X 0.2 X 0.3 (ßß q\ 



vV 2 -t-X 0 2 Ѵк 2 -+- X 2 0i2 Vit 2 -+- X 2 0j3 V ' 



x o b _. х о,2 Ъ г _ , х о,з ь з /gg ||\ 



/тс 2 ч-Х 0 2 ^ ѵѴ 2 -ч-Х 2 0)2 Утс 2 -+-Х 2 0>3 ' 



X Q,3 X Q, 1 v 



Ѵ^Х^з Ѵтг 2 -нХ* 0Д ^ЭТ-Ѵ*" 



X 0 ,3^3 ^0, 1^1 



Vrc 2 -+- X 2 0j3 YW-+- X* 0jl 



(66,0 



(66, d) 



1) Das Décrément v ist bekannt. Eine Untersuchung bei geöffnetem Draht gab X 03 und 

 Ъ. л ; die beiden letzten Formeln ergeben 



^3 X 0;3 



h = - ^ **-*V (67. a) 



Eine zweite Untersuchung, bei geschlossenem Drahte, gab X 0 und h. Dann ist 



