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0. Chwolson, 



ф 2 , so ist es leicht die Geschwindigkeit v 2 m berechnen, welche der Magnet besass, als er die 

 Gleichgewichtslage passirte. Wir kennen also v 1 und v 2 und finden nun auf Grund der 

 Formel (71, b) die Constante r 2 . 



Das soeben Dargelegte bildet natürlich nicht mehr als gleichsam das Gerippe der Ver- 

 suche, die leitenden Gesichtspuncte, an die wir uns beim Ausführen derselben zu halten 

 haben. In Wirklichkeit können sie nach dem obigen Schema aus zwei Gründen nicht ausge- 

 führt werden: 



Erstens muss aus Gründen, die im § 17 mit grösster Ausführlichkeit dargelegt wur- 

 den, die Beobachtung von Winkeln, die von der Gleichgewichtslage anfangen, durchaus 

 vermieden werden, da deren Bestimmung nie die genügende Schärfe erreichen wird. 



Zweitens ist zu bemerken, dass bei geöffnetem Dämpfer die Dämpfung doch nicht Null 

 ist, sondern einen gewissen Werth besitzt, den wir mit v bezeichnen. 



Anstatt der Elongationcn ф 15 û 1 , <p 2 hat man also durchaus ganze Schwingungsbögen 

 zu beobachten. Wir lassen also in der That den Magneten schwingen, öffnen und schliessen 

 abwechselnd bei jedem Durchgange desselben durch die Gleichgewichtslage die Kette und 

 beobachten die hierbei aufeinanderfolgenden ganzen Schwingungsbögen. Denjenigen Bogen, 

 dessen erster Theil bei geöffnetem, dessen zweiter bei geschlossenem Dämpfer durchlaufen 

 wurde, wollen wir auf eine leicht zu übersehende Weise durch Ф $с bezeichnen, wo s und 

 с als Abkürzungen von sine und cum zu denken sind, welche Worte andeuten sollen, ob der 

 betreffende erste oder zweite Theil des Bogens ohne oder mit Einfluss des Dämpfers durch- 

 laufen wurde. Ebenso bezeichnen wir durch Ф с$ einen Bogen, dessen erster Theil mit, 

 dessen zweiter ohne Dämpfung durchlaufen wurde. Indem wir den Magnet auf die oben er- 

 wähnte Weise schwingen lassen, erhalten wir abwechselnd Bögen von der Art der Ф $с und 

 der O cs . Die Beobachtung dieser Bögen führt zu zwei Bestimmungen der Constanten r 2 . 



Den natürlichen Logarithmus des Verhältnisses eines Bogens Ф іс zu dem auf ihn fol- 

 genden Bogen Ф с$ wollen wir nennen und bezeichnen: das logarithmische Décrément \ $c . 

 Die gewöhnliche Theorie ergiebt, wie auch aus den Formeln weiter unten tolgt: 



— -° arctg ~ 



\J 0) = k- x. t (72, a) 



_ J arctg - 

 e " + e — *o 



falls die Dämpfung v ganz vernachlässigt werden kann. Ist dies aber nicht der Fall, 

 so erhalten wir mit Berücksichtigung der bei geöffneter Kette verbleibenden Dämpfung, deren 

 Mass v ist: 



— 2 arctg £ v — — arctg — 



\ c l0) = lg' e -4 ~ — \ V . ' • (T2, b) 



_ ~ arctg ^ _ x 0 — - arctg - 



