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0. Chwolson, 



arctg --m 



-f arctg 



— 2 X 0 — — arctg y e ~ 



-q 2 e — 24~ J j 



(76) 



Um X cs zu finden, haben wir (74, f) durch (76) zu dividiren und zu logarithmiren. Als 

 unabhängige Variabele führen wir <D Cs vermittelst der, (74, g) analogen, Gleichung 



Мо_ Фол 



^ arctg j- _ X 0 



eiu und erhalten 



arctg J 



*) = - 



arct g y 



arctg Tf - . . ■ - 



_ — arctg— 



E = (l — e~"V 



л arctg r- 



(T7) 



.(77, a) 



Für unendlich kleine Schwingungen wird X cs identisch mit \ s t0 \ s. (72, d). 



Die Formeln (75) und (77) geben uns die Möglichkeit direct die Constante r 2 zu be- 

 stimmen. Wir beobachten \ sc für verschiedene Ф $с und bestimmen empirisch den Werth 

 des Coefficienten |, welcher uns sofort r 2 giebt. Ebenso können wir \ cs als Function von 

 O cs , d. h. 7) bestimmen, wodurch wir ebenfalls einen Werth von r 2 erhalten. 



Es versteht sich von selbst, dass man bei der Bestimmung von X g c und X c % dieselben 

 Vorsichtsmassregeln zu ergreifen hat, wie bei Beobachtung von a, d. h. es müssen zugleich 

 Beobachtungen an einem zweiten Magneten, der als Declinatorium gilt, gemacht werden ; 

 es dürfen nur die Beobachtungen in Betracht gezogen werden, während welcher jener 

 zweite Magnet in Ruhe war und bei welcher die subjective Erkenntniss von der Genauig- 

 keit der Ablesung vorhanden war. 



Es dürfte unzweifelhaft leichter sein \ cs zu bestimmen, als \ c , da der Magnet bei der 

 Bestimmung von X c s nach der ersten Ablenkung bei geschlossener Kette sich langsam der 

 Ruhelage nähert, so dass es verhältnissmässig leicht ist im richtigen Momente die Kette zu 



