Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



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Folgendes sind die Resultate der Versuche: 



I II III 



?p 



a 0 



qs 



°o 



4* 



<7 



0 



50° 



0,3261 



50° 40' 



0,3298 



59° 



0,3383 



60 



0,3749 



55° 40' 



0,3625 



65° 



0,3990 



70° 



0,3882 



59° 40' 



0,3784 



70° 



0,3986 



80° 



0,3565 



65° 40' 



0,3938 



90° 



0,2877 



90 J 



0,2898 



72° 40' 

 80° 40' 

 87° 40' 



0,3898 

 0,3650 

 0,3163 







:zt man 



a 0 = X 0 — 



L 0 (4* — ф) 2 , s. 



(56, b), so erhält man: 











II 



III 







Ф = 



67° 44' 



68° 32' 



67° 2' 







X 0 = 



0,3892 



0,3954 



0,3997 







L 2 = 



0,658 



0,676 



0,695 





Wir wollen den letzten der drei Werthe von L 2 den weiteren Betrachtungen zu Grunde 

 legen, da er derjenigen Stellung des Magneten entsprach, bei welcher die oben erwähnte 

 Untersuchung nach der zweiten Methode stattfand. X 0 und L 2 der dritten Colonne entnom- 

 men, geben nach der Formel (57) 



b = 1,72. 



Dieser Werth unterscheidet sich aber sehr bedeutend von dem oben erhaltenen 

 b = 2,02, dessen Richtigkeit höchst fraglich ist. Legt man dem eben gefundenen Werthe 

 1,72 von b ein grösseres Gewicht bei, als dem obigen b = 2,02, so erhält man als unge- 

 fähre Differentialgleichung der Bewegung des Magneten: 



5 -ь 2a % ( 1 - 1 , 8 ер 3 ) h- ß 2 cp - i ß 2 9 3 = 0 . 



Nimmt man b = 1,8 an, so erhält man g 2 = — 0,228 und r 3 = 0,227. 



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