Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



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Am 10. Juni 1880 wurden die Décrémente <т 0 und das Azimuth *P (s. pag. 73) für 

 drei Stellungen bestimmt. Resultate: 



— 0,05128 0,69954 

 0,00309 . 0,70989 

 0,03981 0,66362 



Setzt man 



a 0 = \ — U ( ? F — ф) 2 , 



s. (56, b), so erhält man ф= — 0,018117 = — Г 2'; \ = 0,71704 und L 2 = 15,937; 

 daraus erhält man auf Grund der Formel (57) 



b = 21,13 (79) 



Als am 16. Juni die Versuche wiederholt wurden, zeigte sich das folgende unerwartete 

 Resultat 



ж 



— 0,05168 • 0,7159 



— 0,01539 0,7119 

 0,05888 0,6323 



d. h. bei der ausser sten negativen Lage war die Dämpfung grösser als in den Mittellagen. 



Am 17. Juni wurden die Versuche nochmals wiederholt und dasselbe Resultat erhalten. 

 Dies zeigt, dass die Dämpfungsfunction völlig unregelmässig verlief und zwei Maxima be- 

 sass. Um den Verlauf der Function genauer kennen zu lernen, wurde am 25. Juni das Dé- 

 crément ff 0 in sieben Azimuthen bestimmt: 



ж 





— 0,05086 



0,7193 



— 0,04216 



0,6924 



— 0,02940 



0,6995 



— 0,01697 



0,7039 



0,00712 



0,6961 



0,03023 



0,6744 



0,05486 



0,6334 



Diese Zahlen zeigen, dass, angefangen von einer gewissen Hauptebene die Dämpfungs- 

 function nach der einen Seite regelmässig verläuft, kleiner wird. Nach der andern Seite 

 hin wird sie zuerst kleiner und zwar sehr schnell und dann wächst sie plötzlich ungemein 

 schnell wieder an. Wo sich das zweite Maximum befindet, konnte nicht bestimmt werden, 



