Allgemeine Theorie der magnetischen Dämpfer. 



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Aus der Beschreibung ersieht man, dass der Dämpfer von Leyser ein gemischter ist, 

 da die Dämpfung von der Masse des Cylinders und von dem Drahte herrührt. Es war un- 

 möglich den Cylinder zu entfernen, in Folge -dessen leider das Décrément v unbekannt 

 blieb. Wir haben also den Fall III, 2, s. pag 84. 



Bei der Drehung des Dämpfers änderte sich sehr bedeutend die Ruhelage des Mag- 

 neten. Als der ganze Dämpfer auseinandergenommen und seine einzelnen Theile dem im 

 unterirdischen Pavillon befindlichen Bifilar genähert wurden, konnte man deutlich und zwar 

 besonders im Draht Spuren von Eisen bemerken. Welchen Einfluss dies Eisen auf die Re- 

 sultate der Versuche hatte, entzieht sich der Beurtheilung. 



Die Versuche wurden ausgeführt in der Zeit vom 19. Juli bis zum 3. August 1880. 

 Wir führen die Bezeichnungen ein, welche wir pag. 83 benutzt hatten, nämlich: bei ge- 

 schlossener Kette sei das Décrément X 0 , die Dämpfimgsfunction 1 — b(f; bei geöffneter 

 Kette, d. h. wenn nur die Luft und die Masse des Cylinders eine Dämpfung verursachten, 

 das Décrément X 03 und die Function 1 — b 3 <f; das Décrément, wenn der Luftwiderstand 

 allein bliebe v; der Cylinder für sich allein genommen X oi und 1 — h^ 2 und endlich der 

 Draht für sich genommen X 02 und 1 — Ь^. Diese Grössen sind durch die Formeln (G6, a) 

 bis (66, d) mit einander verbunden. Unter ihnen können X 0 , h, X 0>3 und h 3 leicht empirisch 

 bestimmt werden. Die Formel (66, a) giebt uns \ 0 und dann (66, b) den constanten Coef- 

 ficrenten& 2 , welcher übrigens auch direct nach der, aus (66, a) und (66, b) folgenden, Formel 

 (67, b) bestimmt werden kann. Die Grösse \ konnte aus (67, a) nicht bestimmt werden, 

 da v unbekannt blieb. Die Grössen h l und h 2 sind absolut constant, während h 3 nicht ganz 

 constant ist, da X 01 an der Aenderung von X 03 ganz anders theilnimmt, als v. Nehmen 

 wir aber trotzdem an, h 3 sei constant, so begehen wir einen nur sehr geringen Fehler, da 

 die Dämpfung hauptsächlich von dem Drahte herrührt. 



Nach der ersten Methode wurden zuerst die Grössen X 03 und h 3 bestimmt, d. h. das 

 Décrément und die Dämpfimgsfunction bei geöffnetem Draht, wenn die Dämpfung von der 

 Luft (v) und dem Cylinder (X 01 und & x ) herrührte. 



Bei geöffneter Kette konnte bei allen Stellungen des Dämpfers der Bruch j» = 0,745 an- 

 genommen werden, s. S 61. Daraus erhalten wir Lga = 0,17544 — 9 und Lg(l — p°) = 

 = 0,64834 — 1, welche Grössen zur Ausrechnung der verschiedenen cr 0 , d. h. der Décré- 

 mente für unendlich kleine Schwingungen für verschiedene Stellungen des drehbaren 

 Dämpfers, nöthig sind, s. pag. 61 und 62. Das Décrément <т 0 und das Azimuth 4 { wurden 

 für drei Stellungen des Dämpfers bestimmt und zwar nach den im § 20 und § 23 ange- 

 gebenen Methoden. Resultate: 



Ф = — 0,05427 0,00356 0,06060 

 a 0 = 0,29255 0,29430 0,29310. 



Setzt man diese Grössen in die Formel 



