18 



H. Wild, 



bei die Fussschrauben behufs Nivellirung des Apparats durch Holzkeile und die Befestigung 

 des Rahmens an den Anschlägen durch Schnüre erfolgte. Trotzdem entfernt sich, wie man 

 sieht, das Resultat dieser Beobachtung nicht über die mittlere Fehlergrenze hinaus von 

 denjenigen der frühern Bestimmungen. 



Der Grund des fehlerhaften Resultats ist also wohl ein tiefer liegender und dürfte, wie 

 so oft, entweder in kleinen Ungenauigkeiten der Theorie des Apparates oder in der allzube- 

 schränkten Gültigkeit gewisser Hypothesen der letztern zu suchen sein. 



Die theoretischen Ausdrücke von W. Weber, welche wir oben benutzt haben, um 

 aus den beobachteten Maximal-EIongationen des Multiplikatormagnets und den logarithmischen 

 Decrementen seiner Dämpfung die beiden Haupt- Componenten der erdmagnetischen Kraft 

 und damit die Inclination abzuleiten, beruhen auf folgenden zwei Hypothesen: 



1) Die bei der Umdrehung der Inductor-Rolle um 180° jeweilen in ihr vom Erd- 

 magnetismus inducirten Integral-Ströme sind momentane, d. h. sehr kurz dauernde — we- 

 nigstens im Verhältniss zur Schwingungsdauer des Multiplikatormagnets — und ihre In- 

 tensität ist der Grösse der Componente des Erdmagnetismus proportional, auf welcher die 

 Windungsebene des Rollendrahts eben senkrecht steht. Bei der Drehung der Inductor-Rolle 

 um die vertikale Axe ist also der Integralstrom: 



3 I v = c.H 



und bei der Drehung um die horizontale Axe: 



4 h = ^-y 



zu setzen, wobei с = с г ist, wenn sich der Widerstand der Schliessung und Inductor-Rolle, 

 sowie die Dimensionen der letztern in der Zwischenzeit nicht geändert haben resp. also die 

 Temperatur dieselbe geblieben ist. 



2) Die Schwingungs- Bewegung des Multiplikatormagnets, die derselbe in Folge 

 dieser, jeweilen beim Durchgang durch seine Gleichgewichtslage als Stösse im Sinne seiner 

 Bewegung auf ihn einwirkenden Integralströme annimmt, ist gegeben durch die Gleichung 



5 9-Hifî + ^,= o 



wo ß und a von dem Elongationswinkel cp und der Zeit t unabhängige constante Grössen 

 repräsentiren l ). 



1) In dieser Form ist die Bewegungsgleichung der ge- 

 dämpften Magnetnadel zuerst von Gauss (Resultate aus 

 den Beob. des magnet. Vereins im Jahre 1837 S. 74) auf- 

 gestellt, später von W. Weber und Andern und so auch 



von E. du Bois-Reymond in seinen neusten Untersu- 

 chungen über die aperiodische Bewegung gedämpfter Mag- 

 nete. (Monatsberichte der Acad. der Wissensch. zu Berlin 

 für 1869, 1870 etc.) benutzt worden. 



