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О. С H W О L S ON, 



Den corrigirten Werth v 2 erhalten wir durch Einsetzen von T, für t aus (25) in 



dt Ht ' 



d. h. in 



v 2 = g = Ce~ M (— asinp* -*-pcospO н- % 

 Mit Rücksichtnahme auf Satz II, § 1 erhalten wir 



к as 



e ? (asins-pcoss)^^) . 



an as 



Vo = Ce~ 7 



t: 



P 



Setzen wir sin s = s; cos s = 1 : e p = 1 , so wird 



an 



«v=-<%r ? (i -*?)+m (32) 



t: 



- P 



aZs corrigirter Ausdruck der Geschwindigkeit, mit welcher der Magnet nach der ersten ganzen 

 Schwingung, am Ende der Zeit T x die Gleichgewichtslage passirt. 



Während Ѳ von g unabhängig bleibt, sehen wir, dass v 2 wohl s enthält, welches aus 

 (26) zu entnehmen ist. Setzt man (26) in (32), so erhält man 



an 



v 2 =- c 9 e ' + 2*№ t=]L -+- m (33) 



Auf ganz ähnlichem Wege erhält man 



(и — 1)ак 



*>„=(- i) n ~ 1 ^ - 4- &ß t _ h- (|V ^ (34) 



als Geschwindigkeit, mit welcher der Magnet am Ende der Zeit Х п _ г zum (n — 1)-Male 

 die Gleichgewichtslage passirt. 



Die sämmtlichen bisher abgeleiteten Formeln enthalten die drei Constanten a, p 

 und C. Statt der ersteren beiden führen wir nun in allen Formeln die Schwingungszeit t 0 

 und das logarithmische Décrément X (0 \ für den Fall, dass gar keine Dämpfung vorhanden 

 ist, ein. Nur werden wir im Weiteren X 0 statt X (0) setzen. Nach (c), (h) und (i) § 3 haben wir 



