26 0. Chwolson, 



gungen, für X 0 = oo jener Coefficient — — oder ungefähr н- 480Q p 2 ist. (53) zeigt, 



dass, wenn gar keine Dämpfung vorhanden ist, jener Coefficient gleich ist. Dies giebt uns: 



Satz B. Für V=(39 a). Das Correctionsglied im Ausdruck der Elongation aïs Function 

 der Anfangsgeschwindigkeit ist für verschwindende Dämpfung positiv, wird mit wachsender 

 Dämpfung immer kleiner und erreicht einen sehr kleinen Minimumwerth für das Maximum 

 der Dämpfung. 



§ 14. 



Wir wollen nun die Grössen Т г , £ w etc. als Functionen der Elongation Ѳ л darstellen. 

 Zu dem Zwecke haben wir gemäss Satz II, § 1 in die Formeln (44), (47) etc. aus (50) nur 

 einzusetzen 



— arctg — 



6'р = Ѳ іе р "Ѵ?ч-а*. (64) 



Eine Ausnahme macht nur (51) und (55), wo wir in das erste Glied von Ѳ п und v n den aus 

 (50) leicht zu erhaltenden genauen Werth von Cç einsetzen müssen; derselbe findet sich 

 weiter unten im Ausdruck für v 1 , s. (65, e). 

 Wir erhalten: 



i . 2 arctg £1 



T - T<o>{i , е^д-в-а.н^н-Ѵ)* " x ° } ( ак я ч 



<y -<r(o)l-, gjgq - e - **K) (g -h x 0 ») в 2 ^ arctg g 1 , ß - h v 



wo & n (0) in (/) § 3 gegeben ist, 



i \ — ' arctg ^ — 2{n — 1П„1 



T — T«»il ■ ѳ 1 »(і-«-' х о)(* 2 ч-х< > г )« я x ° П v 



1 n— 1 n i L 4 8Х 0 (4 ТС 2-нХ 0 2) J> • tj 



i Г 2 ^ arctg fi 1 



?, = <* = *,4 _ yb^^^(;y ■ >û\ (65 , e) 



7 Г 2^arctgf -2(n-l)X 0 ~h 

 V n — V n { l ЖШ^Х?) / < 0Э ' V 



In allen diesen Ausdrücken sind die mit (0) bezeichneten Grössen als die nach der 

 bisher üblichen Theorie gebildeten Grössen anzusehen; für die Zeiten £ M (0) und T n {0) gilt wie- 

 der (63, d), während Oj°\ v^ und v n {0) als Functionen von Ѳ г in (k) und (1) § 3 zu finden sind. 



