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(21); et à chaque axe répondra un déplacement angulaire déterminé par la valeur Q — tg 3 
du rayon vecteur mené de О au point de rencontre de Гахе avec l’intersection des plans 
(21). Quand les plans (21) passent par l’origine, leur intersection sera Гахе du dépla- 
cement demandé, et le déplacement angulaire, qui doit lui répondre, restera arbitraire; саг 
toute longueur OA portée sur cette droite pourra être prise pour tg $. Si les plans (21) se con- 
fondent en un seul plan (P), qui ne contient pas l’origine О, toute droite arbitraire, menée 
par ce point, peut être prise pour l’axe du déplacement demandé; le déplacement angulaire 
correspondant sera déterminé par le rayon vecteur mené de О au point de rencontre de 
cette droite avec le plan (P). Enfin, si le plan (P) contient l’origine O, toute droite, menée 
par ce point dans le plan (P) peut être prise pour l’axe du déplacement demandé, et le dé- 
placement angulaire correspondant sera arbitraire. 
Considérons quelques cas particuliers: 
5. Soit AL = 0, AM = 0, AN = 0. Cela revient à demander un déplacement tel, 
que le moment principal des forces К conserve sa grandeur et sa direction après le déplace- 
ment. Cela posé, comme la résultante fictive À ne change pas non plus de grandeur et de 
direction, les forces doivent représenter après le déplacement du corps un système équiva- 
lent au système des forces dans leur état primitif; par cette raison nous donnerons à l’axe 
du déplacement demandé le non d’axe d'équivalence. 
Les équations (21) et (22) dans le cas considéré se réduisent à 
Lu, + Mu, + Nu + (a — зи = 0 ......:....... (23) 
VA Fa a Beam 
CU ENG Эм 0,0, — Фа (24) 
Oz, + ар Ug + (Ay — 5) Uy — 0 | 
(a — 8) SL — 0 (25) 
où 
| @, $, Ayg, Us 
Ds м. (26) 
ais @з› @з — 5 
L’equation (25) est satisfaite par $ = a, се qui donne à = 0 et 
(&, | 
Ay; = (а, — а) и аз и. = 0 | DNA are (27) 
Az; и, + аз и, (а: — а) и = 0 
