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F. POCKELS, 



Allgemein werden jetzt die Grössen B hh — co" und B hk , welclie die Doppel- 

 brechung bestimmen, die Summe der bereits vorhandenen, die anomale Doppel- 

 brechung charakterisirenden Grössen 36) und der durch die dielektrische 

 Polarisation hinzukommenden, früher allein berücksichtigten Ausdrücke 19) sein. 

 Wir wollen aber nur diejenigen speciellen Fälle näher betrachten, welche bei 

 den Beobachtungen vorkamen. 



Ist zunächst das Moment m parallel der ausgezeichneten Würfel- 

 normale, welche wir oben zur Z°-Axe gewählt haben, so bleibt 



B u = B„ c/ + a', B 33 = c/, B M = B SI = 0, 



und wird 



#12 = &' + e 41 m. 



Demzufolge bleibt die Lage der optischen Symmetrieaxen dieselbe wie früher, 

 d. h. die eine von ihnen fällt in die Richtung Z° der Kraftlinien, und die beiden 

 anderen (X, Y) halbiren die Winkel zwischen der X°- und Z°-Axe. Demnach besitzen 

 auch die Schwingungsrichtungen bei Beobachtung parallel Z° oder parallel den 

 die Winkel (X°, Y°), (X°, — Y°) halbirenden Dodekaedernormalen die früher (unter 

 Ia, S. 34) bestimmte Lage, unabhängig von der Stärke der anomalen Doppel- 

 brechung und des elektrischen Feldes. 



Setzt man die obigen Werthe der Grössen B, sowie die Richtungscosinus 

 der optischen Symmetrieaxen, nämlich 



«i = & = - « 2 = ßx = Vi; Vi = n = « 3 = ß 3 — 0; Yz = 1) 

 in die Gleichungen 4) zur Bestimmung der Hauptlichtgeschwindigkeiten ein, so 

 erhält man : 



col = a>° 2 + a' — b' — e a m, 

 m\ = c/ + a' + V + e 41 m, 



2 O 3 

 0; = CO j 



und für die Differenz (o\ — co\ folgende Werthe : 



für die Beobachtungsrichtung Z" : 2(e 41 TO + &') statt des früheren 2 e 4l m, 



,, ,, Y : a b ,> ~~ e u' tn i 



„ „ „ „ X:a' + b' + e u m „ „ „ +e il m. 



Bei den in der früher (S. 40) beschriebenen Weise ausgeführten Compen- 

 sator-Messungen ist demnach die ursprüngliche Einstellung des Compensators 

 bereits von seiner Nullstellung verschieden, und zwar um eine Grösse die 

 sich aus der Gleichung 33) ergiebt, wenn man darin der Grösse x in den obigen 



3 Fällen den Werth x° — — ~ — r- bezw. — % —r und a . ^ , beilegt. Daher 



0 0 0 0 0 0 



to" — co" co; —co] ö" - 03; 



erhält man auch, wenn man die bei der dielektrischen Polarisation beobachtete 

 Compensatorverstellung /J in die Formel 33) einsetzt, nicht die wahren, durch 



