EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 45 



34a) und 34b) defmirten Werthe x x und x v Man müsste vielmehr zu deren 

 strenger Ermittelung wie folgt verfahren. Zunächst wäre wie S. 43 ange- 

 geben , durch Drehen des Krystalles um 90° um die jeweilige Beobachtungsrich- 

 tung zu bestimmen und nach 33) das entsprechende x° zu berechnen; dann z/°-)-z/ 

 = A in die Gleichung 33) einzusetzen und diese nach x aufzulösen, endlich von 

 dem so gefundenen "Werthe x = x das der betreffenden Beobachtungsrichtung 

 entsprechende x° zu subtrahiren ; die so erhaltene Differenz x'—x° ist das rich- 

 tige x x , bezw. ± x 2 . Sofern nun aber die Gleichung 33) auch für die grössten 

 noch in Betracht kommenden Werthe x noch mit genügender Annäherung durch 

 die Relation 33'): x — cz) ersetzbar ist, kann man sich jene umständliche Rech- 

 nung ersparen und die Werthe x'—x° — x x bez. ±x 2 nach dieser linearen Re- 

 lation aus dem direct beobachteten z/ = d' — Zl° berechnen. Dass dies that- 

 sächlich in den vorkommenden Fällen zulässig war , werden wir später sehen. 

 Man braucht dann also bei der Berechnung von e 41 aus den Compensatormessungen 

 in den oben bezeichneten Beobachtungsrichtungen die Grössen a und V gar nicht 

 zu kennen, d.h. man kann dabei die anomale Doppelbrechung ganz 

 ignoriren. 



Ist zweitens die Richtung des Momentes eine der zur vorherrschenden 

 Fläche 001 parallelen Würfelnormalen, etwa die X°-Axe, so wird 



Bn = B** = + ^33 = <a° 2 , K = e a m, B S1 = 0, B 1% = V. 



Da hier zwei der Grössen B h!e von 0 verschieden sind , so fällt keine op- 

 tische Symmetrieebene mehr mit einer Coordinatenebene zusammen. 



Für die Beobachtungen kommt hier nur die den Kraftlinien parallele Fort- 

 pflanzungsrichtung in Betracht, und es handelt sich zunächst um die theoretische 

 Bestimmung der zu dieser gehörigen Schwingungsrichtungen. Letztere 

 sind die Hauptaxen der Schnittcurve des Ovaloids mit der Wellenebene. Im 

 vorliegenden Falle ist die Gleichung des Ovaloids 



q 2 = a°*+a'(n,°* +v 0 *) + 2e a mv°3c° + 2&>«V, 



und die "Wellenebene ist die Y°Z°-Ebene , also ft° = 0. Demnach ist die Glei- 

 chung der Schnittcurve in Polarcoordinaten , wenn das Azimuth <p von der Y°- 

 Axe aus gerechnet wird , 



2 . 



q 2 = a> + a cos 2 q> + e ix m sin 2cp , 

 und die Bedingung für die Maxima und Minima von q lautet 



. „ 2e., m 



II 



Da der Zähler dieses Ausdruckes dem Moment proportional, der Nenner da- 

 gegen constant ist, so folgt, dass die Schwing ungsrichtungen ihre 

 Lage mit der Stärke des elektrischen Feldes ändern, und zwar so, 

 dass sie anfangs den Würfelkanten parallel sind ( — denn qp wird = 0 oder 



