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F. POCKELS, 



7t 7t 3jT 



= g- für m = 0 — ) und sich ( — da cp = oder -j- wird für m = oo — ) 



mit wachsender Feldstärke einer um 45° von der Anfangslage abweichenden 

 Grenzlage nähern, nämlich derjenigen Lage, welche sie bei fehlender anomaler 

 Doppelbrechung von vornherein hätten. Demnach kann es im vorliegenden Falle, 

 wenn man bei wechselnder Feldstärke beobachtet, gar keine festen Schwin- 

 gungsrichtungen geben und somit auch keine Stellungen der Nicols, für welche 

 deutlich ausgeprägte Minima des Intensitäts- bezw. Farbenwechsels eintreten. 

 "Wenn jedoch das maximale Potentialgefälle so gross ist, dass dabei 2e 4l m einen 

 gegen a grossen Werth und somit die Lage der Schwingungsrichtungen schon 

 nahezu die erwähnte Grenze erreicht, so wird man relative Minima des Intensi- 

 tätswechsels dennoch bei denjenigen Stellungen der Nicols beobachten , welche 

 jener Grenzlage der Schwingungsrichtungen , also dem normalen Verhalten ent- 

 sprechen. Letzteres war bei den Beobachtungen auf den Schmalseiten natür- 

 licher Krystallplatten meist in der That sehr nahe der Fall, wie man im nächsten 

 § sehen wird ; der Grund dafür liegt also in der Schwäche der anomalen Doppel- 

 brechung und der Grösse der angewandten Feldintensität. 



Die Differenz o\ — co' 2 2 ergiebt sich für die Richtung X° gleich \Ja' 2 -f A.e\ x m 2 ; 

 somit würde hier die in Gleichung 33) vorkommende Grösse x nicht proportional 

 mit dem Momente m sein. Da ausserdem die Schwingungsrichtungen sich mit 

 m verändern und daher dem Compensator je nach der Feldstärke eine verschie- 

 dene Lage gegen den Krystall gegeben werden müsste , damit die Formel 33) 

 noch gültig wäre , so ist es überhaupt unthunlich , bei Elektrisirung parallel X° 

 oder Y° Compensatormessungen auszuführen. 



Wir haben sodann die Fälle zu betrachten, dass die Kraftlinien die Pachtung 

 einer in der vorherrschenden Würfelfläche liegenden Dodekaeder- 

 normale (X oder Y nach der Bezeichnung S. 44) besitzen und parallel der 

 anderen (Y oder X) beobachtet wird. 



Sind die Kraftlinien parallel Y (Halbirungslinie des Winkels (+ X°, + Y°), 

 so wird a = b = m \j\ , also 



B n = B i2 = */-{-«, B S3 = c/, 



Auch hier fällt also keine der optischen Symmetrieaxen mit einer Coordinaten- 

 axe zusammen, und ihre Lage variirt mit m. Ein Schnitt durch das Ovaloid 

 senkrecht zu X hat die Gleichung 



u' ~\- b' 



— co° 2 + ■ — ^— (1 — cos 2 ip) + e 41 m sin 2ip , 



falls das Azimuth ip von der Z°-Axe gegen die F-Axe hin gerechnet wird. Die 

 Schwingungsrichtungen für die Fortpflanzungsrichtung X bestimmen sich dem- 

 nach durch 



