EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 53 



Zwei Beobachtungsreihen auf der Breitseite der „Dodekaederplatte" 

 ergaben : 





i' 





9 



tL8° 



i §i 



1. Stellung. 



9o°27 

 96° 6' 

 96° 0' 

 95° 16' 



— 5" 24 



— 5° 34' 

 -5° 28' 

 -5° 4' 



0 U + 1,5 

 + 16' 

 + 16' 

 + 6' 









95° 42' 



-5° 22' 



+ 10' 



-11°4' 



-3,18° 



2. Stellung. 



95° 30' 

 95° 6' 

 94° 37' 

 95° 0' 



-5° 55' 

 -6° 32' 

 -6° 43' 

 -5° 38' 



0°-12,5' 

 -43' 

 -1°3' 

 -19' 









95° 3' 



-6° 12' 



-3Q' 



-11° 15' 



-3,24° 



Hier müssen , falls die Schmalseiten der Platte genau orientirt sind , die 

 Schwingungsrichtungen mit den Plattenkanten zusammenfallen , entsprechend 

 <p = 0; in der That ergab sich, wie vorstehende Tabelle zeigt, <p nur ^ bis £° 

 von 0 verschieden. 



B. Kraftlinien parallel der Z°-Axe, Beobachtungsrichtung eine 

 dazu senkrechte Dodekaedernormale (X oder Y). 



Beobachtungen auf den Schmalseiten der Dodekaederplatte, die sich im 

 kleineren Glastrog oder zwischen Metallplatten in einem elektrischen Felde mit 

 zu ihren Breitseiten normalen Kraftlinien befand, ergaben folgende Resultate. 



i 



*' 





l te Schmalseite. 



+ 25° 32' 

 25° 46' 

 26 n 56' 

 25° 38' 



-116° 34' 

 116° 42' 

 115° 16' 

 116° 52' 



0°-31' 



-28' 

 + 50' 

 -37' 





+ 25 u 58' 



-116°21' 



-12' 



2 te Schmalseite. 



+ 24° 57' 

 25° 59' 

 26° 0' 

 26° 33' 



-115° 31' 

 114° 1' 

 114° 19' 

 115° V 



0°-17' 

 + 59' 

 + 50' 

 + 46' 





+ 25° 52' 



-114° 43' 



+ 35' 



Spätere Beobachtungen ergaben ebenfalls befriedigende Uebereinstimmung 

 mit der Theorie, welche zufolge Ia in § 2a hier den Werth <p = 0 verlangt ; es 

 wurde nämlich im Mittel gefunden 



