EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 55 



D. Kraftlinien parallel einer Octaedernormale , Beobachtungs - 

 rieht ung senkrecht dazu und zur Kante 111:001. 



Die unter a) dieses § beschriebene Octaederplatte wurde zwischen zwei 

 Metallplatten einem elektrischen Felde mit zu ihren Breitseiten senkrechten 

 Kraftlinien ausgesetzt, und dabei der Farbenwechsel auf den beiden einander 

 parallelen Schmalseiten beobachtet. Dann muss der Theorie in § 2a (S. 36) und 

 § 2d (S. 47) gemäss das auf die Plattennormale bezogene Azimuth <p — 0 sein. 



Beobachtet wurde : 





i' 





9 





+ 7 U 24' 



+ 78° 18' 



0°-2° 9' 





6° 42' 



79° 0' 



-2° 9' 





8° 24' 



79° 0' 



-1°18' 





8° 36' 



78° 24' 



- 1°30' 



Bei entgegengesetzter 



7° 36' 



77054' 



-2°15' 



Elektrisirung. 



7° 48' 



78° 12' 



- 2° 0' 





7° 45' 



78° 28' 



-1°54' 



Eine andere Beobachtungsreihe ergab im Mittel cp = —2 Q 30'. 



Dass hier die Uebereinstimmung nicht ganz so gut ist, wie in den früheren 

 Fällen, liegt wohl theils an der ungenaueren Einstellung infolge der kleinen 

 Dimensionen, theils an der bereits erwähnten Abweichung der anomalen Doppel- 

 brechung von dem in § 2d vorausgesetzten Verhalten. 



In Uebereinstimmung mit der Theorie, nach welcher die Platte optisch ein- 

 axig mit zur Breitseite senkrechter optischer Axe werden muss (sofern man von 

 den Anomalien absieht, was hier zulässig ist), wurde keine Farbenänderung 

 beobachtet, wenn man die Platte in dem schmalen Trog mit der Breitseite senk- 

 recht zu den Kraftlinien aufstellte und parallel den letzteren hindurchsah. 



c. Beobachtungen des Gangunterschiedes. 

 Nachdem die im vorhergehenden Abschnitte besprochenen Beobachtungen 

 gezeigt hatten, dass die Lage der Schwingungsrichtungen, d. h. der Hauptaxen 

 der Schwingungsellipsen, der Theorie bis auf kaum über die Grenze der Beob- 

 achtungsfehler hinausgehende Abweichungen entsprach, konnten Messungen der 

 Gangunterschiede für Natriumlicht mittelst des Compensators auf Grund der in 

 § 2c durchgeführten Rechnung ausgeführt werden , indem der Compensator und 

 die Nicols in die dort (S. 40) vorausgesetzte Orientirung in Bezug auf die 

 theoretischen Schwingungsrichtungen gebracht wurden. Um aber sicher zu 

 sein, dass die aus der Gleichung 33) berechnete Grösse x wirklich die Bedeu- 



tung von — — ~ hatte, musste ich mich bei den Compensatorbeobachtungen 



G>1 —B)\ 



