EINFLUSS D. ELEKTROSTAT. FELDES A. D. OPT. VERHALTEN ETC. 31 



Voraussetzung , welche auch in fast allen optischen Theorien *) gemacht wird, 

 welche für das Verhalten activer krystalliniscker Medien aufgestellt worden 

 sind, ergiebt sich, dass sich in jeder Richtung im Allgemeinen zwei elliptisch 

 polarisirte Wellen fortpflanzen mit Geschwindigkeiten a l , ca r , die gegeben sind 

 durch 



22) i j = i K + -2) ± * V^-a^ + ^f-tof) 2 . 



Darin bezeichnen co^ co 2 die Fortpflanzungsgeschwindigkeiten, welche für die 

 betreffende Richtung gelten würden, wenn keine Circularpolarisation vorhanden 

 wäre , und welche in gewöhnlicher Weise aus dem Ovaloid abzuleiten sind. 

 Wird in 22) immer der absolute Werth der Quadratwurzel genommen, so gilt 

 das obere Vorzeichen für a n das untere für c? r im Falle eines linken Krystalles, 

 umgekehrt im Falle eines rechten. Ferner ergiebt sich folgender Ausdruck für 

 das Axenverhältniss der Schwingungsellipse der links rotirenden Welle: 



Sj^l-coiy + («,?-«>?)* -W-col) 

 VK - vi)' + «° - <J + ("1 ~ *>l) 



Das Axenverhältniss für die rechts rotirende Welle ist der reciproke Werth 

 des vorstehenden, d. h. die beiden Schwingungsellipsen sind einander ähnlich und 

 haben gekreuzt liegende grosse Axen, welche in diejenigen Richtungen fallen, 

 welche bei fehlendem Drehungsvermögen die Schwingungsrichtungen sein würden. 



Die Formeln 22) und 23) reichen aus zur Berechnung aller im polarisirten 

 Lichte in zugleich optisch activen und doppeltbrechenden Krystallen zu beobach- 

 tenden Erscheinungen , und soweit die aus ihnen gezogenen Folgerungen bisher 

 durch die Beobachtungen geprüft worden sind, was am natürlichen Quarz in ein- 

 gehender Weise, u. A. von Hrn. B. Hecht 2 ), und am durch seitlichen Druck 

 optisch zweiaxig gemachten Quarz von F. Beaulard 3 ) und Monnory 1 ) ge- 

 schehen ist, wurden sie gut bestätigt gefunden. Da ausserdem die den Formeln 

 zu Grunde liegende Voraussetzung einen hohen Grad von Wahrscheinlichkeit 

 besitzt, so kann man dieselben ohne Bedenken zum Ausgangspunkt der weiteren 

 Rechnung nehmen. 



Es ist danach ersichtlich , dass es zunächst darauf ankommt , die Licht- 

 geschwindigkeiten zu berechnen , welche bei Abwesenheit der Activität statt- 

 finden würden ; ausserdem muss natürlich die Stärke der Circularpolarisation, 

 also ra° — ©° , gegeben sein. 



1) Vergl. z.B. W. Voigt, Wied. Ann. 19, 899. 1883. Auch die Untersuchung von Gouy 

 (Journ. de phys. (2) 4, 149. 1885) kommt auf dasselbe hinaus und führt zu den obigen Formeln. 



2) B. Hecht, Wied. Ann. 20, 426. 1883; 30, 274. 1887. 



3) Beaulard, Compt. rend. 111, 173. 1890. 112, 1503. 1891. Journ. de phys. (3) 2, 393— 

 407, 459—478. 1893. 



4) Monnory, Compt. rend. 112, 428. 1891. 



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C3 t — C0 2 



